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Ich will noch ein interessantes Ergebniss mittheilen, welches Just in 

 seiner S. 34 angeführten Schrift fand, dass sich nämlich die dritten Potenzen 

 der Winkelabstände der dunklen Streifen vom g-eometrischen Streifen ver- 

 halten wie die Quadrate der Zahlen 3, 7, 11, 15, 19 . . .; die Abstände 

 selbst also wie 2,08; 3,66; 4,95; 6,08; 7,12 . . . Vergleicht man diese Zahlen 

 mit denen der Tab. 13, zunächst mit den Beobachtungen Millers, so findet man 



nach Miller: 3,10: 5,09; 7,39, 

 nach jenen Verhältnissen: 3,10; 5,43; 7,38; 9,03; 10,6, 

 und mit meinen Rechnungen: 2,90; 5,00; 6,73, 



nach jenen Verhältnissen: 2,90; 5,09; 6,88; 8,46; 9,92, 

 was mit Ausnahme für die zweite Zahl Millers befriedigend stimmt. 



Als Gesammtergebniss der Vergleichungen dürfen wir aussagen, dass 

 die von uns angegebene Theorie befriedigende Uebereinstimmung mit den 

 Beobachtungen zeigt, und däss auch die Annäherungsformel (24), welche die 

 Abweichungen ö aus dem Strahlhalbmesser r berechnet, bei nicht grosser 

 Abweichung des r : X von 100 gut übereinstimmt. Der Satz aber, dass d mit 

 n/l : /- in Verhältniss steht, ist allgemein angenommen, und wird von 

 Herrn Pulfrich^) Airy zugeschrieben; ich fand ihn übrigens in dessen 

 Abhandlung nicht ausgesprochen. 



Der Regenbogen und die überzähligen Bogen. 

 41. Die veiiiältiiissmässige Lichtstärke / auf der Welleii- 



oberfläche. Indem wir nun von den Cylindern der Wasserstrahlen zu den 

 Kugeln der Wassertropfen übergehen, tritt, wie schon früher bemerkt, als 



Fig. 5. Wellenoberfläche an die Stelle des Cylinders, welcher die Wellenlinie HGCF 

 zum senkrechten Schnitte hat, eine Umdrehungsfläche, welche durch Um- 

 drehung derselben Wellenlinie HGCF um den nach der Sonne gerichteten 

 Lichtstrahlendurchmesser AMB entsteht. Gelten die Bezeichnungen wie 

 früher (S. 41), so ergiebt sich die Lichtmenge, welche auf den durch das 



Fig. 6. Element BB^ = rds bei seiner Drehung um den Sonnenhalbmesser JlIA 



') Am angeführten Orte, S. 207. 



