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Chr. Wiener. 



darstellen. Diese Ebenen besitzen Abstände von einander gleich einem 

 unendlich kleinen Zuwachse von Ay oder = distj. Dabei haben wir unter 

 Ay den Abstand einer allgemeinen solchen Ebene von einer zu wählenden 

 Ausgangslage der Ebenen verstanden (S. 53). Da nun die nach P gehende 

 Richtung CP in Fig. 6 oder DD' in Fig. 4 mit dem einfallenden Licht- 

 strahle SB den Winkel (p bildet, so bildet sie mit den auf diesem Liclit- 

 strahle senkrechten Parallelkreisebenen Winkel 90^ — r/; und zwei jener 

 Ebenen vom Abstände d /sy schneiden eine Parallelkreisebene in Geraden 

 vom Abstände d Ay : sin (p. 



Fig. 12. In Fig. 12 ist ein Par- 



allelkreis vom Halbmesser r" 

 und sind einige jener parallelen 

 Sclmittgeraden gezeichnet, da- 

 runter die allgemeine /q/ vom 

 Abstände Ay. Die den Kreis 

 in E berührende Parallele habe 

 den Abstand A«/i von der Aus- 

 gangsebene. Der Abstand beider 

 Geraden ist EJ^ = {Ay — Ay\) 

 : sin 9). Bezeichnet man nun die 

 Ordinate /„/mit z, so ist, wenn die Wellenlänge und daher auch das höchstens 

 gleich einer Wellenlänge genommene jSTJ, klein gegen ;-" sind, 



z=\/2r"{/\y 



Fig. 12. 



und 



ch = 



Ayt)--siag>, 

 ä Ay 



(26) 



2 sin 90 i/a«/ — A«/i 



dz dürfen wir auch als Element des Parallelkreises ansehen und die Breite 

 des Parallelkreisringes ds = dx setzen (wie a. S. 55), so dass d/=dx .dz. 

 Indem wir nun nach der Art, wie auf S. 53, die Helligkeit auf der 

 Wellenoberfläche übergehen lassen auf äussere Punkte P, nehmen wir diese 

 in gleichen Abständen e, also auf einer zum Tropfen koncentrischen Kugel 

 liegend an. Die aufnehmenden Elemente derselben sind Parallelkreisringe, 

 denen wir eine gleichförmige Breite geben können, deren Halbmesser e sin (p 

 aber mit der Ablenkung 90 wechselt. Die Veränderung dieses Winkels 9 



