88 Chr. Wiener. 



sich nur die zu Ay gehörigen Werthe von F, indem sich die Gl. (34) 

 (S. 78) in 



F = jih' sin 2jT ^ 



verwandelt. 



Dieses bestimmt man durch die Tabelle 16 der Cosinus, indem man, 

 wie früher (S. 64), 16a</ : ^ durch 4 — (lÖAy : X) ersetzt. Man erhält dann 

 in der Weise der Tabelle 18 auch die Werthe von (10 : 1/2) /sin (p v'^. 



Die so erhaltenen Werthe müssen durch (10 : 1/2) [/sin 9p getheilt 

 werden, um v\ bezw. v'-i zu ergeben. <p ist aber für den geometrischen 

 Strahl oder für g=0 das ^3 der Seite 31. also 137" 58'; für jede P^inheit 

 von g wächst y bei r = 100 ;i um 6 = 31^' (S. 60), oder es ist 



(p= 137» 58' + g.31i'. 

 Tab. 19. Damit sind die Werthe von v\ und v'. berechnet und in die Tab. 19 



eingetragen. Nun ist nach den Grleichungen (39) (S. 84) und (31) (S. 77) 



l, = v,2 + v,^, V, = ^ v\, r, = ^ v'r, " (40) 



und indem wir 

 setzen, erhalten wir 



li = roö ^ •■ (^1)- 



Nach dieser Gleichung ist die Helligkeit, welche ein Wassertropfen 

 erzeugt, mit dem Quadrat seines Halbmessers proportional, wie sogleich ein- 

 leuchtet, da hiermit die auf den Tropfen fallende Menge des Sonnenlichtes 

 im Verhältniss steht. Dass nach Gl. (40) die vom Tropfen aus erzeugte 

 Schwingungsgeschwindigkeit nur mit der ersten Potenz des Halbmessers 

 proportional ist, kann für den ersten Augenblick befremden, da doch der 

 Zuwachs dieser Geschwindigkeit mit dem Elemente der wirkenden Wellen- 

 oberfläche, also auch mit der Tropfenoberfläche proportional gesetzt wurde 

 (Gl. 19. S. 55). Dies Ergebniss leuchtet aber ein, wenn man beachtet, 

 dass eine lineare Erstreckung des EK (Fig. 12) des den Pol E umgebenden 

 wirksamen Theiles der Wellenoberfläche gleich \ßFx ist, worin r der 

 Krümmungshalbmesser des Normalschuittes jener Fläche in der Richtung 



