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gegeben werden, also etwa von ^ = 116" bis (p = 160". Denn Miller beob- 

 achtete bei einem Wassercy linder (S. 71) den äussersten (den 22'^") dunklen 

 Streifen in einem Abstände von 13' vom geometrischen Streifen, so dass 

 die verwaschenen Streifen noch etwas weiter reichen. Um für den 

 weiteren Verlauf der Kurve der mittleren Helligkeit noch einen Anhalt zu 

 gewinnen, ist noch die Helligkeit für <p = 180" urspiünglich zu berechnen, 

 was aber in wesentlich anderer Weise wie in der Nähe des Regenbogens 

 geschehen muss. 



49. Die Helligkeit im Gegenpunkte der Sonne. Um diese 

 zu bestimmen, beachten wir, dass für (p = 180" die Richtung des zurück- 

 geworfenen Lichtes BLA gerade der des ankommenden entgegengesetzt, 

 dass also der Pol der Wellenoberfläche ihr Schnittpunkt L mit ihrer Dreh- 

 axe BA ist. Wir nehmen dabei, entsprechend dem früheren, LB als ly-Axe 

 an, wobei aber L der Ursprung und LB die -|- »/-Axe sei, sodass die 

 Grössen, die wir früher auf S. 53 und in Gl. 19 mit £\y bezeichnet haben, 

 jetzt y werden; die .i-Axe steht in L senkrecht auf LB und sei positiv 

 gegen K hin. 



Wir müssen nun vorerst die Koordinaten der bestimmten Punkte der 

 Wellenlinie, welche früher auf den Ursprungspunkt C bezogen waren, auf 

 L übertragen. Bezeichnen wir vorübergehend die netxen auf L bezogenen 

 Koordinaten mit x' und y\ so müssen wir die in Tab. 3 gegebenen alten 

 Koordinaten in neue überführen. Seien .\' = a, y' = 6 die neuen Koordinaten 

 von C, so ist zunächst LUI durch Messung auf der vergrösserten Zeichnung 

 ermittelt, womit die sogleich sich ergeliende Probe übereinstimmt, und 

 ZJ/:r = 0,229 gefunden; für C ist sodann (nach Tab. 8) x = 258" 35', sodass 

 die neuen Koordinaten von C sind: 



- = — sin X = 0,980, 

 r 



- = 0,229 — cos X = 0,427. 

 r 



Ferner ist für C (nach Tab. 3) ^^,137" 58', und dies ist der Winkel 

 der y- und der y'-Axe; daher ist 



