98 Chr. Wiener. 



Einfallsebeiie und des senkrecht zu derselben polarisirten Lichtes bedeuten. 

 Es gilt dann nach Gl. (19) 



r,-- = Z,' = v^'-^ + p,'\ v,"^ = ir = v,"^- + V:r, 

 worin zu', v^, v^", v^" Seitengeschwindigkeiten bedeuten, die wegen der 

 wechselnden Phasen eingeführt werden mussten. 

 Wir erhalten dann aus Gl. (19) 



r./ = / dfp- cos 2jr |, v^' = 1 dfv' sin 2jr ^, 



und wenn wir darin den für Wassertropfen geltenden Werth von z> = \:l aus 

 der Gl. (25) (S. 75) einführen, zugleich aber wegen der Lichtzerlegung 

 V und / durch v', v", /', /" und entsprechend der Gl. (15) (S. 42) a{\ — «)' 

 durch i ß' (1 — «')" vind \ a" (1 — «")" ersetzen und den obigen Ausdruck für 

 df einführen, so erhalten wir 



'■ I cos 9) 1/ r' dx Vi 2 



Darin bedeutet aber r" (Fig. 6, S. 41) den Abstand eines Punktes der Wellen- 

 linie von J/A, d. i. v nach der neuen Bezeichnung, und hierdurch Avird 



v-i' = r2 2x 

 und entsprechend 



u'^ = ,-2 2:t / 



Um hieraus v^" und v." herzuleiten, müssen wir «' durch a" ersetzen 

 und ausserdem mit cos (p multipliciren. Denn während die Schwingungen 

 des in der Einfallsebene polarisirten Lichtes senkrecht auf dieser Ebene, 

 d. i. auf der durch die Sonne gehenden Meridianebene des Wassertropfens 

 stehen, also auch senkrecht auf der Richtung des einfallenden und zurück- 

 geworfenen Lichtstrahls, so dass sie in unserer AVellenoberfläche und in der 

 Wellenoberfläche des beleuchteten Punktes P parallel sind, so liegen die 

 Schwingungsrichtungen des senkrecht zur Einfallsebene polarisirten Lichtes 

 in der Einfallsebene, und es bilden daher diejenigen im Tropfen und die- 

 jenigen bei P den Winkel (p miteinander, sodass die übertragene Geschwindig- 



