114 Chr. Wiener. 



geschwindig-keit. Eine solche Schwächung- wird durch den Weg AP allein 

 in keiner merklichen Weise hervorgebracht, da er innerhalb der Atmosphäre 

 klein gegen die Entfernung der Sonne ist, wohl aber durch eine theilweise 

 Zerstreuung des Lichtes durch die Atmosphäre, die wir aber erst später in 

 Rechnung ziehen werden. 



Die von dem Elemente dx (oder dx . 1) der Spaltötfnung bei A auf/* 

 übertragene Schwingungsgeschwindigkeit ist nun bekanntlich 



L sin 2.7r ^, 



wobei / die von irgend einem festen Zeitpunkt bis zum betrachteten ver- 

 flossene Zeit und T die Schwingungsdauer des Lichtes bedeutet; als Zeit- 

 jjunkt kann z. B. derjenige einer grössten Schwingungsgeschwindigkeit bei A, 

 und als / die Fortpflanzungsdauer des Lichtes von A bis P gelten. Da es 

 hier nur auf die Verhältnisse ankommt, können wir C weglassen. Die von 

 dem Elemente bei J/nach P gleichzeitig ül)ertrageue Schwingungsgeschwindig- 

 keit ist dann offenbar 



sin 2jr ( ^ Y^\ dx, 



wenn X die Wellenlänge und 9 den Winkel bedeutet, welchen die Richtung 

 AP mit der Normalen AL zur Wellenoberfläche bildet Dann drückt nämlich 

 A/N: X = x sin 9 : k den Phasenunterschied der von A und der von M nach 

 P übertragenen Schwingungen ans. 



Die Gesammtgeschwindigkeit , welche von der ganzen Welle in der 

 Breite « nach P übertragen wird, ist daher 



f 



. „ 1 t X sin (p\ j 

 sin 2jt ( y- Y^ ) dx 



t f" „a^sincp, „ '/" 



T= I COS 2jr — ---^ dx — cos 2jc ^p j sie 



t/n »') 



sin 2jt ^ / cos 2jt "^ °"" "^ dx — cos 2jt ^ / sin 2jc — ^ — dx. 



Somit ist die Geschwindigkeit in die zweier getrennten Schwingungen 

 von gleicher Dauer zerlegt, die man aber wieder zu einer einzigen ver- 



einigen kann. 



