Die Helligkeit des klaren Himmels. 57. 



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Setzt man nämlich 





„ X sin m , 

 COS 2jc :; — - dx. 



tp = ^Jt J, 



B = /sin 



a; sin ffi , 

 2jc — y-^ dx, 



SO ist 



V = A sin »^1 

 wenn man nämlich setzt 



tg& = 



B cos ip = C sin ((/' — &), 



B 

 A' 



C-i == A'^ + B\ 



Nun ist aber die Intensität J des Lichtstrahls proportional mit dem 

 Quadrate der Schwingunj>sg-eschwindigkeit, und bei deren Wechsel im Mittel 

 proportional mit dem lialben Quadrat der grössten Schwingungsgeschwindig- 

 keit, welche hier C ist. Da wir aber doch nur Proportionalität berück- 

 sichtio-en, setzen wir J = O und erhalten daher 



J- 





„ X sin (f , 

 cos 2jr — ^ d.i: 



+ 





sin 2jt — IT — dx 



7C 



a sin g) 



g- 



Da sin | : s für g = U zu 1 wird , sonst aber < 1 ist , so erhält J 

 seinen grijssten AVerth a- für s = o. J kann uicht negativ werden; seine 

 kleinsten Werthe /=0 treten für ^ = n jc ein, wobei ;/ eine ganze Zahl, 

 verschieden von Null ist, oder, da a sin cp = nl und a sin y = BC ist, jedes- 

 mal wenn BC ein Vielfaches von ;. wird. Es ist dies auch leicht zu tiber- 

 sehen, da dann alle Schwingungsphasen auf der Länge AC ;/-mal vorkommen 

 und sich in ihrer Wirkung auf das von allen Punkten der Strecke AC gleich 



weit entfernte P gegenseitig aufheben. 



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