128 Clii'. Wiener. 



Nun ist offenbar 



n'- 





'■ß il + tg'^8)tg^ß (i + tgU)tg^ß 



und entsprechend 



tg^e'-tg^ß' 

 {l + tgU')tg^ß'' 



Daraus wird aber durch Benutzung der obigen Ausdrücke erhalten 



il + tgh')fg^ß ^'' 'l + tg-'s' 

 = in^ - 1) '^, = («2 _ 1) "^^ = („2 _ 1) sec2 ,;;. 



Zusatz. Durchsetzt ein Lichtstrahl (in schiefer Richtung) ein 

 Prisma, so ist in der Projektion des Weges des Lichtstrahls auf die Ebene 

 des Hauptschnitts der Brechungskoefficient an der Austrittsebene derselbe 

 n' wie an der P^intrittsebene. Denn der austretende Lichtstrahl bildet den- 

 selben AVinkel i/» mit der Hauptschnittebene wie der eintretende Lichtstrahl 

 (Satz 1, Zus. 2). 



66. Annahme einer gleichförmigen A^ertheilnng der Rich- 

 tungen der Axen der Eisltrystalle. Wir nehmen nun die Richtungen 

 der Axen der Eisprismeu gleichförmig zerstreut an, so dass ihre Schnitt- 

 punkte mit der Himmelskugel auf dieser gleichförmig vertheilt sind. Ebenso 

 nehmen wir die Stellung der Seitenflächen bei den Krystallen mit parallelen 

 Axen gleichförmig vertheilt an. 



67. Die durch Eisprismen mit parallelen Axen erzeugten 

 hellen Punkte liegen auf einem durch die Sonne gehenden 

 Kreise, den sie ungleichförmig erhellen. Wenn nun ein Büschel 

 von parallelen Lichtstrahlen auf eine Seitenfläche eines Eisprismas auftallt, 

 so wird ein Tlieil dieses Lichtes zurückgeworfen und erzeugt einen hellen 

 Punkt auf der Himmelskugel. Ein Theil jenes aufgefallenen Lichtes dringt 

 aber in das Innere des Krystalles ein, trifft dort eine andere Seitenfläche 

 und wird hier entweder total reflektirt, oder tritt zum Theil unter Brechung 

 aus und erzeugt wieder einen hellen Punkt auf der Himmelskugel, während 

 ein anderer Theil wieder in's Innere zurückgeworfen wird. Das im Innern 



