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Chr. Wiener. 



nicht aber durch die Entfernung- für sich, weil hier, wie stets bei der 

 scheinbaren Helligkeit einer Fläche, sowohl die Grösse des Flächenbildes 

 auf der Netzhaut, als auch die Menge des auf dieses Bild fallenden Lichtes 

 im umgekehrten Verhältnisse zum Quadrate der Entfernung stehen, so dass 

 die Helligkeit dieses Bildes, d. i. die Lichtmenge seiner Flächeneinheit, 

 unabhängig von der Entfernung ist. 



74. Wege der Sonnenstrahlen in den Eisprismen. Ehe wir 



nun zur Berechnung der letzten Formeln schreiten können, ist es erforderlich, 



Fig. 22. den Vorgang in einem Krystalle zu betrachten. Sei das regelmässige 



Sechseck mit den Seiten I, II ... VI der Hauptschnitt des Eisprismas, 



M sein Mittelpunkt, und mag als Beispiel der Fall für v = 50", 6 = 40" 



eingezeichnet Averden. I sei die 

 betrachtete Fläche; die aus M 

 auf sie gefällte Normale treffe den 

 um das Sechseck beschriebenen 

 Kreis in dem mit 0" bezeichneten 

 Punkte. Die Projektion des ein- 

 ;.-, fallenden Strahles, durch 31 gegen 

 die Lichtquelle hin gezogen, treffe 

 jenen Kreis in einem Punkte, der 

 wegen ^ = 40" mit 40" bezeichnet 

 sei. Die beiden auf I fallenden 

 Grenzstrahlen laufen parallel zu 

 iüf 40° und sind mit bezeichnet. 

 Das zurückgeworfene Licht- 

 büschel erzeuge auf der Himmels- 

 kugel den hellen Punkt Pi, es zeigt 

 sich in der Figur als 1,1. Auf den 

 Strahlen sind Pfeile angegeben, welche, der Richtung der Lichtfortpflanzung 

 entgegen, nach den erzeugten Sonnenbildern hinweisen. Die Richtung dieser 

 zurückgeworfenen Strahlen 1 ist durch den Punkt 1 auf jenem Kreise ange- 

 geben, wobei Ml parallel zu den Strahlen 1 u. im Sinne ihrer Pfeile gezogen ist.') 



') In Fig. 22 ist am Kreise die Ziffer 1 falsch eingeschrieben. Sie gehört an die 

 diametral gegenüberliegende Stelle des Kreises. Die andern Zeichen folgen obiger Regel. 



Fig. 22. 



