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Chr. Wiener. 



entstehen dadurch abwechselnd helle und dunkle Streifen, deren Abstand 

 vom ungebeugten Strahle mit der Breite der Krystallfläche umgekehrt pro- 

 portional ist, so dass bei der Verschiedenheit dieser Breiten sich die Licht- 

 stärken gegenseitig ausgleichen und eine allgemeine Verbreiterung und Ab- 

 schwächung des Ringes oder ein Verwaschen desselben eintritt. Gehen 

 wir näher auf diese Erscheinung ein. 



93. Die veiiiältnissmässige Helligkeitskiirve der Beugun;? 



Fig. 32. durch ein Eiskrystall. Stelle Fig. 32 einen Theil des senkrechten 

 Schnittes eines Eiskrystalles dar, in dessen Ebene sich das Licht bewegt, 

 das den hellen Ring von 22° Sonnenabstand erzeugt; es trete aus der 

 Seitenfläche .45 der Lichtstrahl jB C unter dem AVinkel e aus, so ist ÄC \_BC 

 die Wellenoberfläche mit übereinstimmender Schwingungsphase, und es ist, 

 wenn AB ^r, ÄC ^ a = r cos f. 



Ein entfernter Punkt P wird nun von den verschiedenen Punkten 

 der Wellenobertiäche in verschiedener Weise zur Schwingung angeregt. 

 Ein solches Element bei M, wofür ÄM=^x sei, hat eine mit dx -proportio- 

 nale Grösse. Die durch das Element bei A 

 auf P übertragene SchAvingungsgeschAvindig- 

 keit sei, abgesehen von einer Konstanten, 



dxsm2jc^, wobei T die Schwingungsdauer 



und t die von einem bestimmten bis zu dem 

 betrachteten Zeitpunkt verflossene Zeit, so 

 ist die von dem Elemente bei 31 nach P über- 

 tragene Schwingungsgeschwindigkeit 



sin2jr(^ — jdXj 



Fig. 32. 



wenn ip der Winkel, welchen die Richtung CP nach P mit der Normalen 

 BC zur Wellenoberfläche ÄC bildet, und wenn X die Wellenlänge des 

 Lichtes bedeutet. Dann drückt nämlich 3IN: A = a; sin »/; : X den Phasenunter- 

 schied der von Ä und der von M nach P übertragenen Schwingungen aus. 



Die Gesammtgeschwindigkeit, welche von der ganzen Welle in der 

 Breite a nach P übertragen wird, ist dabei' 



