462 L. Matthiessen, [6] 
oder 
de, — — tan e, & + =) 
n Yy 
Da der Kreisbogen 7/7, = r$ und AP=y$ —(r + »)$ ist, so wird 
weiter 
de, — —y0% = + =) 
oY n Y 
und weil &y — ön ist, 
ag 
ge — nee: 0% 
non 
oder endlich 
(5) 0 — 5, on + (5 .) 08; 
welche Gleichung die beiden partiellen Differenziale enthält. Integriren wir 
die vorhergehende Gleichung zwischen den Grenzen /7Z und 7, so resultirt 
eı 
ee Be + on. 
non 
I, 
also entsprechend der Relation @ 
Hieraus folgt dann, dass die Aberration des Schallstrahles gefunden 
wird aus 
“ 
(6) = : 
Es mag an dieser Stelle bemerkt werden, dass in der Theorie der 
astronomischen Refraction die entsprechende Gleichung von (4) lautet 
ge =u—I+,, 
also das dritte Glied auf der rechten Seite einen positiven Werth. hat, wo- 
gegen bei der akustischen Refraction das dritte Glied einen negativen Werth 
besitzt; dass ferner im ersten Falle 2 sehr klein gegen 9, im anderen Falle 
9 verschwindend klein gegen 2 bleibt. 
Die Refraetionsgleichung (4) wollen wir dazu benutzen, die Gleichung 
der Trajectorie in Polarcoordinaten y und $ zu suchen. Da nämlich 
