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— 22*.0 sin (4°.56 E + 272''.9). 



Man hätte jedoch ebenso gut die inneren Coefficienten ungeäudert lassen 

 können, da die Unsicherheit der Correctionen grösser ist als diese selbst. 



Hierauf wurde zur Berechnung der Störung von 93 Einzelperioden 

 geschritten. Die Ausgleichung lieferte die Werthe: 



z = — 0^277 + 0*.5019 



u = — 0''.0201 + 0".01917 



/• = — 0°.92 + 1".S07. 

 Das zweite Glied heisst demnach jetzt: 



— 19^7 sin (:3°.85 E + 123MI 



Es würde nun zwecklos gewesen sein, das dritte, lange Glied ebenso 

 zu bestimmen. Ich habe mich darauf beschränkt, Epoche und Amplitude 

 durch die ^Methode der kleinsten Quadrate zu corrigiren. 

 Die Rechnung lieferte 



z = - 3''.68 ± 0".672 

 r = 4- 4^.33 + 10.739. 

 Bringt man diese Correctionen an das dritte Glied an, so heisst die voll- 

 ständige bisher ermittelte Formel: 



1858 November 3 "50 + 331 "6847 E 



- 22".0 sin (4.''56 E + 272^9) 



- 19".7 sin (S^.Sö E + 123".l) 



- ll'\3 sin [VA E + 0".0). 



Die Epoche des letzten Gliedes ist eigentlich 0*'.3; mit Rücksicht auf den 

 grossen mittleren Fehler in r kann jedoch ebenso gut für die Rechnung 

 bequemer 0".0 gesetzt werden. 



So geringfügig die ermittelten Correctionen verhältnissmässig auch 

 sind, so haben sie die Summe der prr doch um mehr als 3<>ri() Einheiten 

 heruntergedrückt. 



Der mittlere Fehler einer Bestimmung vom Gewichte 1 ist jetzt 



±1/ 



23856.6 



16".19. 



102—11 



Die übrig bleibenden Abweichungen unterscheiden sich nicht so sehr von 

 den Abweichungen N^, um sie wiedergeben zu müssen. Es ist nun noch 



