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Wenn man das Problem streng analytisch behandeln wollte, so müsste 
man sicherlich, wie es von Herrn Maurer versucht worden ist, auf die Vor- 
gänge in einem Luftelement zurückgreifen, aber nicht in einem Volumen-, 
sondern Massenelement. Wir wissen über die Dimensionen der Luftschicht, 
deren Temperatur wir messen, gar nichts Bestimmtes. Aber wir dürfen 
sicherlich annehmen, dass die Summe von Luftmolekülen, welche bei dem 
Erwärmungsprocesse an einer im Meeresniveau gelegenen Station betheiligt ist, 
sich weder vergrössern, noch verkleinern würde, falls wir in der Lage wären, 
die Erdoberfläche in eine beliebig grössere Höhe zu versetzen. Mit anderen 
Worten: irgend eine Wärmequelle, die im Stande ist, eine bestimmte Anzahl 
von Molekülen der untersten Luftschicht beispielsweise um 1° ©. zu erhöhen, 
wird, in eine höher gelegene Luftschicht versetzt, dieselbe Wirkung auf die- 
selbe Molekülanzahl erstrecken. Hieraus geht aber hervor, dass die Luft- 
schicht, deren T’emperatur z. B. in Bern beobachtet wird, eine geringere Höhe 
hat, als diejenige auf dem St. Bernhard. Die analytische Betrachtung des 
Wärmevorganges in einem Volumenelement ist daher schon aus dem Grunde 
nicht zulässig, weil die 'T’emperaturen, welche das 'I’'hermometer in den ver- 
schiedenen Schichten der Atmosphäre anzeigt, sich nicht auf eine constante 
Volumeneinheit beziehen können. 
Viel natürlicher und ohne die erwähnten Widersprüche stellt die 
Weilenmann’sche Hypothese das Problem dar. Hier sind es zwei Körper, 
die sich in wechselseitigem Wärmeaustausch befinden: der Erdboden und die 
auf ihm ruhende Atmosphäre. Die Temperaturvertheilung in letzterer wird 
einerseits durch die Ausstrahlung in den Weltraum, andererseits durch die 
Zustrahlung von Seiten der Erdoberfläche und die eigene Wärmeleitung bedingt. 
Welches nun auch das Gesetz der Wärmebewegung in jedem einzelnen Luft- 
molekiül sei, so wird sich in jedem Augenblicke eine T’emperatur derart an- 
geben lassen, dass eine Luftmasse, deren sämmtliche Moleküle diese 'T’em- 
peratur haben, dieselbe Wärmewirkung, wie die ganze, an dem Wärmeprocesse 
betheiligte Atmosphäre besitzt. Denken wir uns nämlich die letztere in dünne 
parallele Schichten zerlegt, über deren resp. Höhen vorläufig keine Voraus- 
setzungen nöthig sind, und bezeichnen wir mit « die Temperatur einer dieser 
Schichten in einem bestimmten Zeitmoment. Es wird nun immer möglich sein, 
die Schicht « so zu wählen, dass jeder unter « gelegenen Schicht eine zweite 
