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vorläufig annehmend, den weiteren Betrachtungen die Gleichung: 
Im I (1—Pn) (34) 
| 
zu Grunde legen. Setzen wir hierin für » den Werth der Gleichung (32) 
ein, so erhalten wir: 
a | 1-0. 30 cos (£ |. (35) 
Da nun aber nach den Zenker’schen Rechnungen 
I =A(a cos Z—b) (36) 
wo A die ausserhalb der Atmosphäre senkrecht eingestrahlte Sonnenintensität 
bezeichnet, so führt eine Substitution von (36) in (35) nach mehrfachen 
Vereinfachungen zu einer Gleichung: 
I„ = I cos £&+dI, cos ((—wW-+dI, cos E. cos (—w)-+dI,. (37) 
Wir haben bereits den Einfluss des zweiten Summanden der rechten 
Seite auf das Temperaturintegral im vorigen Paragraphen an der Stelle 
erwähnt. wo von der Verschiebung der Eintrittszeit des Maximums gesprochen 
wurde. Nebenbei bemerkt, wird bei einer numerischen Ausgleichung der 
Beobachtungen derselbe von dem ersten Summanden natürlich nicht zu trennen 
sein und kann daher, wenn « ein grosser Winkel ist, die Bestimmung der 
Grösse h stark verfälschen. Da indessen « mit Hilfe des dritten Summanden 
ermittelt werden kann, so lässt sich dieser Fehler immer genügend über- 
schätzen. Den Factor dI, auf anderem Wege zu bestimmen und ihn als 
bekannt in die Ausgleichung einzuführen, dürfte wohl bei dem jetzigen Stande 
unserer Kenntniss der Sonnenstrahlung unmöglich sein. Wenn wir daher 
schon aus diesen Gründen auf eine weitere Betrachtung dieses zweiten 
Summanden der Gleichung (37) verzichten müssen, so giebt uns hierzu auch 
noch der Umstand Veranlassung, dass, wie wir noch sehen werden, in den 
meisten Fällen « ein kleiner Winkel ist und gerade im Sommer, wo die 
tägliche Schwankung der Bewölkung und Luftfeuchtigkeit am beträchtlichsten 
ist, sein Minimum erreicht. 
Mit Rücksicht auf diese Vereinfachungen werden nun unsere Difterential- 
gleichungen lauten: 
= — — htt—u) + h(t—t) —k, sin C+dk, sin (2° —u) | 
dz 
(38) 
dt 5 
el — h(t—t) | 
un ee 
ae m un Zu 
