Versuch einer theoret. Darst. des tägl. Ganges der Lufttemperatur. (p.37) 289 
Winter Frühling Sommer Herbst 
n a) n a’ n a) n a) 
N n n n 
0 
0.85 3.79 0.60 463 045 6.29 0.65 471 
120 0240777,0:87,43.55.,,0.0.65 ATi F0:BAT 3.84 
1.00 2.15 0.86 3:54 0.997 2.16 
1.00. 2.32 
Eine graphische Ausgleichung dieser Werthe innerhalb der einzelnen 
‚Jahreszeiten ergiebt, dass sie in befriedigender Weise durch die linearen Be- 
ziehungen: A 
Winter. a, = 17.85. (1— 0.68 n) 
Frühling 8.30 . (1—0.69 n) 
Sommer 3.30. (1—0.68 n) er 
Herbst . 5.05.(1 — 0.68 n) 
” ” ” v . 
dargestellt werden, und zwar mit der mittleren Abweichung von + 0.28 für 
einen Einzelwerth. 
Anschliessend theile ich folgende Pariser Beobachtungen mit: 
n Beob. Rechn. B—R 
. OR. 0 0 
Winter 0.00 7.18... 7.09) ., —-.0.09 
0.71: 316 329 — 13 &= 17.09 (1-.0.75%) 
100 ig 1m, A 
Frühling 0.00 823 Ss — 3 
0.55 4.97 4.97 0 8.26 (1—0.72 n) 
Kl re Fa ee 
Sommer 0.00 8144 815 — 1 
0.52 5.27 5.24 + 3 8.15 (1—0.68 n) 
1.002 2761 2.61 0 
Herbst 0:00 Z8:18r 28215: 7,03 
0.62 4.51 4.58 — 2 8.15 (1—0.72 n) 
1.00 2.45 2.28 + 17 
Zunächst erkennen wir in den mitgetheilten Zahlen den Beweis für die 
bereits in $ 4 aufgestellte Behauptung, dass die Einstrahlungseonstante mit 
genügender Annäherung als eine lineare Function der Bewölkung betrachtet 
werden könne. Die Vernachlässigung des mit da, multiplieirten Gliedes wird 
auf diesen Satz keinen wesentlichen Einfluss haben, wenn wir annehmen 
dürfen, dass da,, wie bereits erwähnt wurde, in ähnlicher Weise von der Be- 
wölkung abhängt. 
