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dieser letzteren Geschwindig-keiteu. Der Theil der relativen Beschleunigung 

 -j^ des bewegten Theilchens, welcher von dieser Geschwindigkeit abhängt, 



wird also dargestellt durch — und es bleibt somit für die von der Wechsel- 

 wirkung herrührende Beschleunigung ^- -^ — . Weil nun eine Kraft gemessen 

 wird durch die Grösse der von ihr ertheilten Bewegung, so erhalten wir: 



dl' aa /l , 1\ dF 



dt r Ifi "*"£'] dr ' 



wo £ und e' die Massen der Theilchen e und e' bedeuten. 



Integriren wir diesen Ausdruck von r ^ ro, welchem V =Y(^ und 

 ß = «0 entspricht, bis r, so erhalten wir: 



|.'-/°T * = (:+?)( '■-'••) 



Drücken wir noch « durch r aus nach der Gleichung «rdt = «oi'o dt, integriren 

 dann und setzen die Werthe von V und Vf^ ein, so ergiebt sich die von uns 

 zu betrachtende Bewegungsgleichung: 



vv r— ro [q , i'o + r «ooTo 



cc r — q \ro r cc 



welche zusammen mit «r = «oTo die Beziehungen zwischen r, v = ^ und « 



CIL 



angiebt. Die Constante p, detinirt durch 



ist positiv oder negativ, je nachdem e und e' gleichartig oder ungleichartig 

 sind. Die Coustanten r^ «o nnfl c dürfen ihren Bedeutungen gemäss stets 

 als positive Grössen betrachtet werden. 



p sei ebenfalls auf absoluten Werth zurückgeführt, wir erhalten dann 

 als Bewegungsgleichung 



