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Gerhard Lolling. (p. 48) 



Dieser Ausdruck lässt sich zusammenziehen. Es ist sin^ am (ia + A') = 



Q + s'i 



folglich 



sin 2 am (ak') = 



ro + 'j 



cos 2 am (a'k') = — ^^ — 

 r» + e 



A- am (ak') = — ^-y . 



Durch Einsetzuuo- dieser Werthe erffiebt sich: 



t=: // 



^ /e'i(s'i+e) 



\'^A'^^W^[ih + ^'^^-riV:]' 



sm am u . cos am u . A am u 



-f I 



l+^l/^+i:iarctg- 



r„ — fx 



sin am u . cos am u 



|/r„ (o + s'.) A am u 



+ 



+ Zu + 1 i (l + -^] ]/^±i:ilog ^i!i^ 



Das Vorzeichen des Factors von u ist hier unmittelbar zu erkennen. 



denn 



~ ist ^ k'2 und k'2 > ^' , ■ 

 A e + c 1 



Füi' nähere Bestiramuno-en können die 



in § 4 gebildeten Ableitungen des Zeitausdrucks dienen. Wir bekommen 

 wieder eine Curve, welche sich um eine feste Gerade herumschlingt und die- 

 selbe schneidet bei u = o, Z, 2Ä', 2>K. . . . Eine graphische Darstellung giebt 

 Figur 7. 



Aus der Zusammenstellung der Curven in Fig. 3, Tabelle X machen 

 wir Schlüsse über den Bewegungsvorgang. 



Zur Zeit t = o befinde sich das bewegte Theilchen in der grössten 

 Nähe des Centraltheilchens. Seine Geschwindigkeit in der Richtung der Ver- 

 bindungslinie ist gleich o. Von hier bewegt sich das Theilchen, wie sich aus 

 Untersuchung von ~ ergiebt, (unter Einwirkung abstossender Kräfte) fort. 



Für einen bestimmten Werth von r geht die Abstossung in Anziehung über, 

 und die Theilchen gelangen mit der Entfernungsgeschwindigkeit o zur Ent- 

 fernung ro, nachdem also v zu einem Maximalwerth gestiegen und dann 

 wieder allmählich o geworden ist. r^, ist die Maximalentfernung. Die Be- 



