322 Gerhard Lolling. (p. 50) 



§ 6. 



TJeber Pernbewegungen zweier ungleichartigen elektrischen Theilchen, 

 für den Fall, dass lo > o > — ^ > — g'a ist. 



Wenn zwei nngleicliartig-e elektrische Tiieilchen, ihrer Wechselwirkung 

 unterworfen, Fernbewegungen gegen einander ausführten, ergab sich zur Be- 

 stimmung der relativen Bewegung des einen das Integral: 



9 

 Vf 3 (r„ + y) 1-0 J 







WO k2 = 4^ . ^?-7li"- war. Wir erhalten diu'ch Eintührunu' der elliptischen 

 g-i Q + To " ^ 



Functionen: 



<r=-2Y^^\^u + Z(n) 



Diese Verhältnisse gestalten sich also, abgesehen \on dem Werthe des 

 Constanten Factors, gerade so, wie im vorhergehenden Paragraphen. Die 

 Ciu've hat einen ähnlichen Verlauf. (Fig. 1.) 



Vergleichen wir die Gleichung 



«'3 — i,r„ + i-'s) siu* am u 



mit dem in § 3 behandelten allgemeineren Falle, so findet sich a = ro 

 b = ^" "r" ^ ^ . Die Vorzeichen der beiden ersten Differentialquotienten werden 



also so, wie dort angegeben; weil — '-^j- < 1 ist, erstreckt sich die Cur\e, 



To + s 3 



der Natur einer Fernbewegung entsprechend, ins Unendliche. Wir haben 

 wieder, wie im Falle der Fernbewegung gleichartiger Theilchen, wirkliche 

 und geometrische Wege zu unterscheiden. Das Minimum der Entfernungen 

 bei wirklichen Bewegungen ist ro, die entsprechende Entfernung für die nega- 

 tiven Zweige ist r = — s'3. Figur 10 (nebenstehend). 

 Die Gleichung 



, + s's sin am u . cos am u 



«0 



1/ I-Q Igj 



Ss A am u 



ist, abgesehen von dem constanten Factor, gleich dem im vorigen Paragraphen 



