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rTcrharcl Lolling. (p. 54) 







Zu dem Werthe, welchen dieser Ausdruck annimmt, gelangen wir am 

 einfachsten von dem im Anfang dieses Pai'agraphen gefundenen Ausdruck für 

 den allgemeinen Fall, wenn wir hier 2 g's 2 im Zähler und Nenner der Aus- 

 drücke heben und für — , - ^ den jetzigen Werth 1 setzen, sonst aber vor- 

 läufig g'a stehen lassen. Wir bekommen: 



t = J; . - Vro (ro + q) 



To-t-f 3 Sin am 

 Tn cos 



u ■ A am u i f, __ g'a ^ C dfl 

 s am u ' \ (J + r„y J cos'-ä * . 



o 



C' f's / ' cos'^ ff ■ 



rj; ■ o + i-u J A -'> 



A* 



cos'^ ff . d ■8- 



Nun ist 



ff 



/ ' 1 d» .__ tg i» ■ Äff k2_ /* cosä ff ■ d » J_ r„ + g k' P^ ist 



J cos^ff A«- ~ k'ä k'ä 7 Äff k'^ "~ r„ ' k'-^ "~ r„ *''" 



o 



Setzen wir ein, so erhalten wir: 



ff 



. 1 , / — -. ; — ^ \i , , r„ + g\ sin am u . A am u P /' cos- ff . d ff | 



t ^ r, . - Vvo iVo+Q) [I 1 + -^J ^^^^^-^^ -J ^^— J 



o 



i 1 1/ — 7 i ^T/'i ^\ ""o + P 'x/ \ T /'i I r» + i?\ sin am u . A ara ul 



' «0 ^'^ L ' ^J ^0 '. ' I \ I r„ / cos am u J 



Die beiden ersten Differentialquotienten des periodischen Theiles sind 

 so beschaffen, dass sie iimerhalb des Intervalles bis K positiv sind, indem 

 für den ersten Differentialquotienten der positive Werth des letzten (irliedes 



gegen den negativen des rxliedes ^ (— ^'° *" ^ z {n)] überwiegt, für die zwei- 



du \ i'o J 



ten Ableitungen die Summe beider ebenfalls ein positives Resultat liefert. 

 Die sich ergebenden Curven sind in Fig. 5 (Tabelle XI) zusammengestellt. 

 Aus i (Tabelle X) und 5 (Tabelle XI) ergiebt sich der folgende Bewegungs- 

 vorgang. Das bewegliche Theilchen lietinde sich zur Zeit t = in der Ent- 

 fernung r = ro, mit der Geschwindigkeit «0 senkrecht zur Verbindungslinie, vom 

 Centraltheilchen. Die in der Kichtung der Verbindungslinie wirkende Kraft 

 ist, wie man ersieht aus 



