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Zwei gleichartige elektrische Theilchen nähern sich mit grosser, aber 

 in Folge der Wechselwirkung abnehmender Cxeschwindigkeit. Wir denken 

 uns der ^Einfachheit halber das erste Theilchen fest, resp. wir versetzen uns 

 in dasselbe und betrachten die Bewegung des zweiten, also anstatt der abso- 

 luten Bewegung die relative. In solchen Intervallen, dass die wechselseitigen 

 Störungen nicht in Betracht gezogen zu werden brauchen, folgen dem zweiten 

 Theilchen andere und andere, und zwar alle gleich und mit derselben Ge- 

 schwindigkeit vom -c fernen Punkte ausgehend gedacht, so dass sowohl q, wie 



f^cl/^5_^ + ^ bei r = oc für alle gleich sind, rnaber, also auch «o =f (p cro) 

 ' cc ro 



verschieden. Zur Richtungsbestimmung dieses „elektrischen Öti-ahles" diene 

 die Asymptote r^^ ^^, deren Existenz aus a r = «o ro folgt. Für den Fall, 

 dass bei allen «o = o ist, bewegen sich sämmtlicbe Theilchen in einer 

 geraden Linie, nämlich dieser Asymptote. Wenn das Theilchen ] das erste 

 in der Reihe ist, gestaltet sich für diesen speciellen Fall die Erscheinung 

 folgendermaassen. 1 und 2 nähern sich bis zur Entfernung r^ stossen sich 

 wieder ab, 1 geht ins Unendliche, 2 nach der anderen Seite, bis es mit dem 

 dritten Theilchen in eine Entfernung r'o gelangt, dann kehrt es ebenfalls um 

 und geht ins Unendliche, das dritte kommt wieder mit dem vierten zusammen 

 bis zur Entfernung r^' u. s. f. Jedes Theilchen, das erste und das letzte 

 ausgenommen, macht eine zeitweilige rückgängige Bewegung, so zu sagen 

 eine einzige longitudinale Schwingung, bevor es sich ins Unendliche verliert. 

 Bei fester Lage des ersten Theilchens begeben sich alle übrigen wieder nach 

 der Seite, von welcher sie hergekommen sind, ins Unendliche, nachdem sie 

 eine Zeit lang in schwingendem Zustande sich befunden haben. Die Analogie 

 dieser Erscheinung mit der Compression und Expansion der Gase, wie auch 

 der elastischen Ausdehnung fester Körper, ist leicht einzusehen. 



Wir betrachten in Folgendem vornehmlich den Fall, wo «o > o ist, 

 und mit r„ für alle Theilchen verschieden, jedoch für alle klein. Es findet 

 dann bei der Annäherung des Theilchens e' in die Entfernung ro vom Theil- 

 chen e eine Abweichung (p der Richtung des Strahles von der Asymptote 

 statt. Für r = ro sei </ = rp^. Von der Entfernung ro aus entfernt sich 

 e' wieder und zwar nähert sich die Richtung der Fortbewegung asymptotisch 

 dem Radius vector des Winkels 2^0- 



