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liegen; dann bilden auch die conjugirten Geraden mit der Axe 
sehr kleine Winkel. Zieht man ka oder », so ist 
ka sin[(Ar)+(A'r)] sin (Ar) 
ER sin (A'r) sin (A'r) 
Wegen der Kleinheit der Winkel wird man aber für ka, kh; 
für ku‘, kf' und für die Cosinusse die Einheit setzen können. Hie- 
durch werden erst Grössen vernachlässiget, welche bezüglich der 
kleinen Distanzen von x, von der zweiten Ordnung sind. Aus 
obiger Gleichung wird jetzt 
— cos (Ar) + 

cos (A'r). 


n+tn' sin (Ar) 
EEE !+ sin (A'r)' 
oder 
sin(Ar)  n' 
sin(Ar) nn. 
Man bemerkt sofort, dass nunmehr A die Bedeutung eines 
durch N einfallenden Lichtstrahles und A’ die Bedeutung des an 
einer Fläche nach N‘ gebrochenen gewinnt, für welche Fläche r 
eine Normale zum Einfallspunkte ist. Diese Fläche kann nur eine 
Kugelfläche mit dem Centrum in % und dem Radius hk sein. Die 
Constanten n und rn‘ sind die beiden absoluten Brechungsindices 
der Medien N und N‘, welche an der Kugeloberfläche aneinander 
grenzen. Die oben angegebene Beziehung zwischen conjugirten 
Strahlen ist demnach nichts anderes, als die zwischen einfallenden 
und an einer Kugelfläche gebrochenen Strahlen bei sehr kleinen 
Neigungen geltenden Beziehung, ausgedehnt auf Strahlen mit end- 
lichen Neigungen gegen die Axe. 
Wegen dieser Uebereinstimmung werden wir auch ZH eine 
brechende Fläche und conjugirte Strahlen einfallende und gebro- 
chene nennen, obgleich bei endlichen Neigungen durch das ge- 
wöhnliche Brechungsgesetz ein Lichtstrahl beim Uebergang von 
einem Medium in das andere nicht von A nach A' abgelenkt 
werden könnte. 
Nachdem wir so die physikalische Bedeutung obiger Con- 
struction erkannt haben, wollen wir die Ahhängigkeit zwischen 
conjugirten Strahlen weiter verfolgen. Wir denken uns jetzt unter 
A einen in der Zeichnungsebene gelegenen Strahl; A' liegt in 
derselben Ebene. Sodann nehmen wir einen beliebigen Punkt «a 
