Die Gesetze der Lichtbewegung in doppelt brechenden Medien etc. 5 
Setzen wir die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Lichtes im leeren 
Raume gleich 1, so ist nach der Fresnel’schen Bezeichnungsweise 
1 1 ; 1 
N 2° — 5; 122. — wo’ =5n; 
c= 
wo a, b, &e die Hauptlichtgeschwindigkeiten bezeichnen. Dann ist die 
Gleichung der Fläche 
b2 y? ce? 2? 
B) et yet) (+ + erh yete. 
I. Wir wollen nun untersuchen, ob diese Fläche Kreisschnitte besitzt, 
und so die Lage der optischen Axen bestimmen. Es sei 
an er en 
Aus den beiden in $ 1 angeführten Sätzen folgt offenbar, dass man 
die Fläche B jedesmal durch das Ellipsoid A 
(PM? V)R+ (pe? dyP+p?—- )z—1 
ersetzen kann, sobald es sich nur um die Richtungen, nicht aber auch um 
die Grössen der Axen eines Diametralschnittes handelt. Der Schnitt, welcher 
beim Ellipsoid die Richtung dieser Axen unbestimmt macht, muss daher auch 
ein Kreisschnitt der Fläche B sein. Schreiben wir die Gleichung A in der Form 
2 
x q 
Btotmmt 
so sind, wie in der analytischen Geometrie gezeigt wird!), die Ebenen der 
Kreisschnitte folgende: 
ae a 
2 Q? P? = R2 09775,° 
Nun ist nach der erwähnten Abhandlung von Herrn Lommel 
N N DE rn a N EL 
4y2m (Pı I 22—1?’ 4y2m (Pe 2 122—1’ 4»2m (Ps M— 721° 
Ar Be a a ne 1 Le 
a? 4y2m’ b? 4v2:m’ c2 4y:m 
!) Salmon-Fiedler. Analytische Geometrie des Raumes. 1874. Theil I. 8. 119. 
