Die Gesetze der Lichtbewegung in doppelt brechenden Medien etc. 9 
b? a?— ec 2 : 
N cos 2 Z — cos(y ga)) 
(ereimzi iz 
Piz 1 a? — c? 
ne an Beer) 
Die reciproken Werthe der Halbaxen sind aber gleich den Geschwindig- 
keiten der ebenen Wellen. Folglich haben wir 
ns 1 e@—2a’c?-+a°+ (a? — c?) cos(Yı + 93) 
1‘ = a 
Ti" 2 — a? — ce” + (a? — ce?) cos(Yı + Ya) 
oder symmetrischer 
ce? (1— a?) sin? e SE ”) + a?(1— ec?) cos’ ee ze) 
2 
(1 — a°) sin? es + 1 —eö)eor? ee) 
Setzen wir statt w, und , die auf die zweite Halbaxe bezüglichen 
Werthe w’, und ws, so ergiebt eine ganz analoge Rechnung 
a 1 > are + a” + (a? — ce?) cos (Yı — a) 
ae Tre 2er (ae)cos(pı 0) 
oder 
e(1— a?) sin? ji: + a? (l — eÖ).cos? Be 
Ve — — = — _ 
(1 — a?) sin? (® = z + (1— ce?) cos? (® = ®) 
Unterscheiden wir mit Beer Wellen der ersten Art mit der Geschwindig- 
keit v, und Wellen der zweiten Art mit der Geschwindigkeit v,, so zeigt 
sich, dass jene bei gı » — 180° ihre erösste Geschwindigkeit e und bei 
D J p 7% 5 > 
Jı + ga = ?Z die kleinste b erlangen. Setzen wir ferner pı = gyı und 
ut e—2ac Ha? — (a? — c?)cos (pı + pe) 
Bin De (a? — ec?) eos (gi ar 3) 
Die Wellen der zweiten Art haben demnach ihre kleinste Geschwindigkeit 
a für Yı + gs —= 180° und die grösste b für 9, +9, —=2X. Die Wellen 
der ersten Art sind die schnelleren, die der zweiten Art die langsameren. 
Was ferner in Beer auf Seite 308 und 309 von den Geschwindigkeits- 
kegeln gesagt ist, gilt fast wörtlich auch für diese "Theorie. 
III. Entsprechend der Fresnel’schen Elastieitätsfläche 
(x? +y? + 22)?—=a?x?+b?y?+c?z? 
Nova Acta XLVI. Nr. 1. 2 
