Die Gesetze der Lichtbewegung in doppelt brechenden Medien etc. 15 
und setzt man die für c08Sg, und cos» gefundenen Werthe ein, so erhält man 
212 3 ze + 2t’r? (u?cos®’X + w’cos®’Z) +t(s+ q)r” ws eos’ Z—u’cos’X) 
v NIE q?’—t? + 21?r7? (w?cos’X + w?cos?Z) + 2tqr?(w?cos?Z —u?cos’X) 
gu alas +t@t—-s— ges +v[sg-t]) + w[lsgy—t? +t@t+stgeosZ] 
==; wlp —t? L3tt—gq)eos® X] + v’[ —t] + w[Q —t?’+2t(t+ g)cos’Z] 
Nun ergiebt sich aber 
sg—t?— 2(a? +0) (1 -a2)(1— ce); 2t(t—g) = 4la? cd) (a? —1); 
t2t sg) = 22 co) (a —1) (ee +1); 2t(t+q) = 4a ce); 
t@2t+s+4g) 2 (a2 — ec?) (a +1) 1 —cd); —t?=4(ll1—a2) (1 —c?); 
| 
Ang @—b)( - 27 = Zi 
BER — en] Er 25 N a hE 
Daraus folgt schliesslich 
B Ei rnit Kehle ee 
Fur ie) WA-a) FrA-D)HwWi-e) N 
Ferner ist 
ne Bttosintmlisttosn—m) _ 
zn [a + teos(pı + ga)] [q +t cos (pı — $a)] 
Wr +26 Bert) FW —t+2t(H s) cos’ Z] 
Wl— tr +2t(t— geco®X] + VI —t] + wg —t+2t(t+g)cos®Z] 
Da nun 
s?—t?2 — 4a?e2(1 — a?) (1—c2); 2t(t—s) = 4c?(a? — ce?) (a? — 1); 
2t(t+5s) = 4a?la?— cd) (1 —c?), 
so erhalten wir 
u?(1 —a’)b’e?+v’(1—b’)a?’c? + w’(1— ce?) a’b’ H 
y’n’= 5 = = r z . ie, 
uw (1— a?) +v?’(1—b°%) + w’(l— ce?) N 
Demnach ist die Gleichung der Strahlenfläche 
Nrt-Gr+H = 
oder 
N—Goe+Hot! =o 
u2(1— a2) +v?(1—b2)+w?(1 —c?) 
— 02 N u2(1—a2) (b?-+ c2) + v2(1—b2) (a? + c2)—+ w2(1 — c2)(a?-+ b?) 
oder 
+ 0% | u2(1—a2)b?c2+v2(1 — b2)a2c2+ w? (1 —c?)a?b2 h =6: 
