Die Gesetze der Lichtbewegung in doppelt brechenden Medien etc. 1% 
worin r die zu der durch «, £, y bestimmten Richtung gehörige Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit der ebenen Wellen ist und mit «, £, y durch die Gleichung 
der Wellenfläche 
1, {e= 
1—a° .„1—b? it n 
a? —r m ß? B®—r ach 22 205 f (a, ß, Y> r) 
verknüpft wird. Berührt die 'Tiangentialebene die Strahlenfläche im Punkte S 
(& », & und ändern wir jetzt die Lage der Ebene zweimal unendlich wenig, 
so dass sie noch immer Tangentialebene bleibt, so giebt das Werthsystem 
von & », & welches die Gleichungen dieser drei Ebenen zu gleicher Zeit er- 
füllt, die Coordinaten des Durchsehnittspunktes derselben, also einen Punkt 
der Strahlenfläche. 
Aus der Gleichung der Taangentialebene folgt 
I) ede+ndß +&dy—dr=o. 
Die Bedingung 
ee ie 
ergieht 
2) eda + Pdf +ydy= 0. 
Aus der Gleichung der Wellenfläche erhält man 
eh: et of of 
3) Ada+tde + dy+ ..de=o. 
c of ce) er 
Multiplieiren wir die Gleichung 1) mit — 1, 2) mit 7 und 3) mit + 
und bestimmen wir A und x so, dass nach der Addition der drei Gleichungen 
die Coefficienten von d« und da verschwinden, so bleibt 
LeP} 
(1427 % „) dy-+ (i + & din2 0% 
Nimmt man nun irgend eine andere unendlich kleine Aenderung der 
Lage der Tangentialebene vor, so wird man auf ganz gleiche Weise eine 
ähnliche Gleichung wie die letzte erhalten, nur dass dy und dr andere sind. 
Die neue Gleichung wird aber mit der obigen nur dann gleichzeitig bestehen 
können, wenn auch die Coefficienten von dy und dr gleich Null sind. Dem- 
nach erhalten wir folgende Gleichungen 
Noya Acta XLVI. Nr. 1. 3 
