Die Gesetze der Lichtbewegung in doppelt brechenden Medien etc. 25 
Setzen wir 1 — d, so ist 
u 
da (e —b°) (1—b’) + (1— c?)2b” 
b(1 — ce’) 
(a? — b’) (1— ce”) (a? — b’) P ee 
(a? — ec?) (1 —b?) d+ @—-e)1A-b) g 
oder 
d— Md+N=o. 
Die Differenz der Wurzeln d ist aber gleich der Entfernung der Scheitel 
oder der Länge 2 9 derjenigen Axe der Projection, die in die x-Axe fällt. 
Mithin ist EERBROFZESL 
DO — YM2_AN 
Nie=b y/aZjan 
rang =D @—_e)(1-e&) 
Bezeichnen wir mit 21’ die Axe der 
Berührungscurve, welche mit der Doppel- 
tangente zusammenfällt, so ist 
o = lcosZ, Nez 
wenn Z, der Winkel zwischen der Normale der 
Doppeltangente (d. i. eine optische Axe) und | 
der z-Axe ist (Fig. 4). Daraus folgt endlich (Fig. 4) 
Y 1—b? ==) 
zaEoIn AED 
Die Berührungseurven sind also Kreise. Auf dieser Eigenschaft be- 
ruht die Erscheinung der inneren eonischen Refraction. Die zu der Wellen- 
normale OA gehörigen Strahlen bilden einen Kegel und die Schwingungs- 
ebene jedes einzelnen Strahles geht durch diesen Strahl und die optische 
Axe OA. Die Oefinung d, dieses Kegels ergiebt sich aus der Gleichung 
tang dd — 
(a? — b?) (b?>— €?) 
MEN 
Zu dem in der Richtung der Strahlenaxe OC sich fortpflanzenden 
Strahle gehören unendlich viele Wellennormalen, da in dem singulären Punkte C 
der Strahlenfläche sich unendlich viele Tangentialebenen construiren lassen. 
Der Lichtstrahl OC geht also bei seinem Austritte in Luft in einen Licht- 
Nova Acta XLVI. Nr. 1. 4 
