26 Kar! Hollefreund. 
kegel über. Es ist dies die Erscheinung der äusseren conischen Refraetion. 
Wie die Gleichung dieses Kegels zu finden sei, ist schon auf Seite 21 ge- 
zeigt. Wir unterlassen jedoch hier die Ausführung dieser Rechnungen, da 
sie einerseits sehr weitläuftig werden und andererseits die Gleichung des 
Kegels auch nicht von grossem Interesse ist. 
Sa. 
Wir wollen jetzt die im vorigen Paragraphen hergeleiteten Gesetze für 
den Fall optisch einaxiger Mittel speeialisiren. Es sei 
Il. a=b. 
Dann wird die Fläche B eine Rotationsfläche um die z-Axe, die Kreis- 
schnitte fallen in den Aequator und die beiden optischen Axen in die Rotations- 
axe. Ferner wird 9, = p = g, also 
a?(1—c?)cos®’p + ce(1—a’)sin’p 
a Ja 
y (1— ec?) cos®®p + (1 — a”) sin’ p 
n?=3a?. 
Da a<c, so nennt man den einaxigen Krystall negativ. Für die 
ordentliche Welle mit der constanten Geschwindigkeit a erhalten wir zur Be- 
stimmung der Schwingungsrichtung 
(a—a2)h — aa(1 —a?) n 
(a2 —a2)k = Pal a) 
F 
(?e - a) —=yall— ec?) m 
‚ 
Den zwei ersten Gleichungen kann nur durch 7 — 0 genügt werden, 
also wird 
Y=o. 
Die Schwingungsrichtung der ordentlichen Welle steht also senkrecht 
zur optischen Axe und daher auch senkrecht zu dem zur Wellennormale ge- 
hörigen Hauptschnitt. Die Schwingungen der ausserordentlichen Wellen müssen 
demnach im Hauptschnitt vor sich gehen. Ist 9—=90°, so werden die 
