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Die Gesetze der Lichtbewegung in doppelt brechenden Medien etc. 
Schwingungen der optischen Axe parallel und y—c. Für 9=0° ist y —a 
und die Richtung der Schwingungen eine ganz beliebige, da dann der Diametral- 
schnitt durch die Fläche B ein Kreis ist. 
Die Gleichung der Wellenfläche wird 
Ehe Tr) ir) rel Zee a)—o. 
Dies stellt eine Kugel mit dem Radius a dar, die den ordentlichen Wellen zu- 
gehört, und eine Rotationsfläche um die z-Axe, die den ausserordentlichen 
Wellen entspricht. Da a< c, so liegt die Kugel ganz innerhalb dieser Fläche 
und berührt dieselbe nur in den Durchschnittspunkten mit der optischen Axe. 
Ganz analog erhalten wir für die Strahlenfläche die Gleichungen (S.21 Anm.) 
x2 u y? + 2? —=a:2 
a2 (x®+y2) (1 —a?) (r?— cc?) 4 c2z? (1 —c?) (r?—a?) =o. 
Il. Es si a<b=ec. 
Die optische Axe fällt mit der x-Axe zusammen, die zugleich Rotations- 
axe ist. Der Krystall ist positiv. Ferner ergiebt sich 
u2 = c? 
ce (1—a’) cos®’p+a?’(1— ec?) sin’p 
(1=a)cooy+l—e)snyg 
vo 
Aus 
h"=o 
folgt, dass die Schwingungen der ordentlichen Welle wieder senkrecht zum 
Hauptschnitt und die der ausserordentlichen im Hauptschnitte vor sich gehen. 
Die Wellenfläche zerfällt in eine Kugel 
ni 
und in eine von ihr gänzlich umschlossene Rotationsfläche 
x2 (1 — a2) (r? — cd) + (y?+z2) (1 —c2) (r?—a2) = 0. 
Für die Strahlenfläche folgt (S. 21 Anm.) 
2 Ey 6, 
a2x2(1 —a2)(r? — cd) + c2(y?+z2)(1—c2) (r?—a2) = o. 
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