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legen in periodische Bewegungen, bei denen der bewegte Punkt 

 mit constanter (aber abwechselnd positiver und negativer) Bahn- 

 geschwindigkeit um die Ruhelage oscillirt. Die gleichförmige 



Bewegung wollen wir bezeichnen durch y=^2n -yp-, welcher Aus- 

 druck mit einer willkührlichen Constanten multiplicirt jeder Ge- 

 schwindigkeit entspricht. Soll diese Bewegung eine periodisch hin- 

 und rückgängige sein, so können wir dies mit den bisher benützten 

 Hilfsmitteln in zweierlei Weise ausdrücken. 



Entweder denken wir uns den beweglichen Punkt zur Zeit 



T 

 durch die Ruhelage gehen , zur Zeit ^ = -j- die grösste Elon- 



gation erreichen, welche daher =— ist; dann kehre der Punkt 



ij 



T 



um, überschreite zur Zeit f = -^ wieder die Ruhelage, um bei 



3 T 

 t = ^-r— die grösste negative Elongation zu erreichen u. s. f. 



Dieser Vorgang ist nun darzustellen, indem man die Werthe der 

 Function 



(24) = 



2nj, für 0<^<|, 



(— — i\ t T T 



^.._2__^ = n-2n-i^ für ^<^<Y- 



T 



ausserhalb der Zeitgränzen und -^ nach der Periodicität 1 wie- 

 derkehren lässt. Wir besitzen aber noch ein zweites Mittel, denselben 

 Bewegungsvorgang darzustellen. Wenn wir die gleichförmige Be- 

 wegung zur Zeit ^ = mit der grössten negativen Elongation 



(— -^) beginnen lassen, so dass die Ruhelage mit positiver Ge- 



T 

 seh windigkeit zur Zeit t = -j- durchlaufen wird u. s. w. , so ist 



T 

 die Bewegung zwischen den Zeitgränzen und -^ 



<f(2n-^) = 2n4rT-^^ 



