16 Dr. James Moser. 
dieser erhaltenen gleiche Arbeit darauf verwenden, der concentrirten, verdünnter 
gewordenen Lösung das zugeführte Wasser durch Verdampfen zu nehmen und 
dieses Wasser der verdünnten, concentrirter gewordenen, durch Condensation 
zurückzugeben. Denn, indem wir den concentrirteren, stark Wasser anziehenden 
Theilen, deren Dampf geringeren Druck, mithin grösseres Volumen hat, Dampf 
entziehen und diesen Dampf den verdünnteren, schwach Wasser anziehenden 
Theilen, deren Dampf stärkeren Druck, daher kleineres Volumen hat, zuführen, 
leisten wir Arbeit. 
Für 1 gr. Wasser beträgt diese Arbeit unter der |JAnnahme, dass 
die Wasserdämpfe bei den Temperaturen der Untersuchung bis zu 30° dem 
Mariotte-Gay Lussac’schen Gesetze folgen, wenn p den Druck des ge- 
sättigten Dampfes über der Lösung, V das Volumen eines Grammes Dampf 
bei diesem Druck bezeichnet, 
a 
„ Vdp. 
k 
Die Grenzen a, k sollen andeuten, dass von der verdünnten Lösung 
an der Anode bis zu der concentrirten an der Kathode zu integriren ist, welche 
Endlösungen — dies sei hier wiederholt — die Grösse der elektromotorischen 
Kraft bedingen. 
Für q (l1—n) gr. Wasser, welche, wie wir oben sahen, durch die 
Stromeinheit übergeführt werden, beträgt diese Arbeit der Verdampfung und 
Condensation demnach 
Ja .(1—n) Vdp. 
Nun ist andrerseits die Arbeit des Concentrationsstromes, wie die jedes 
electrischen Stromes, in der Zeiteinheit gleich dem Produkte aus Intensität in 
Potentialdifferenz 
J Pr—PBa); 
also die der Stromeinheit 
Pr —P.. 
Für die Arbeit dieser electrostatischen Stromeinheit haben wir mithin 
die Beziehung 
Pr —Pı —/a (1—n) Vdp 
