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zwei Hauptpunkte der Linse bezieht. In der Figur seien diese für eine Sammel- 
linse mit H, und H, bezeichnet; H, wäre der erste, H, der zweite Haupt- 
punkt. Ihre Charakteristik ist dadurch gegeben, dass ein Object, versetzt 
gedacht in die Ebene des ersten 
Hauptpunktes, aufrecht und gleich 
gross in der Ebene des zweiten 
re N = ® abgebildet wird. Heisst ferner der 
Ort des Gegenstandes vor der 
Linse «, seines Bildes hinter der- 
selben 3, weiter der Sammelort 
parallel der optischen Axe auf- 
fallender Strahlen vor der Linse A — erster Hauptbrennpunkt, hinter der- 
selben B — zweiter Hauptbrennpunkt, so lautet die strenge Formel: 
1 1 | 
BH3; Ei cHı rt: BHe ; 
Wird zu beiden Seiten der Linse dasselbe Medium vorausgesetzt, sO 
a 
BR ° AH’ 
exponenten vom ersten ‚Medium in ‚Glas, nz den ‚Brechungsexponenten von 
ist überdies allgemein hingegen, wenn n, den Brechungs- 
Glas ins zweite Medium darstellt: BH, — nn AH,. 
Hat man eine Combination von mehreren Linsen vor sich, also ein 
optisches System, dessen Linsen sich berühren oder von einander weiter ab- 
stehen, so bleibt auch dann die Form der obigen Gleichung bestehen, sobald 
man nur die zwei combinirten Hauptpunkte des ganzen Systems einführt und 
von ihnen Gegenstands-, Bild- und eombinirte Hauptbrenn-Weite zählt. 
‚Immer hat also die obige Form Giltigkeit. Im genäherten Fall wird 
ihr F vom optischen Mittelpunkt der Linse, d. i. jenem Punkte, durch welchen 
verschieden geneigte Strahlen unverändert durchgehen, oder von der Linse 
überhaupt, im strengen Fall vom zweiten Hauptpunkt gezählt. Bei einem 
optischen System, also schon bei einem Doppelobjectiv, hat nur die zweite Art 
Berechtigung (Gauss a. a. OÖ. S 13). 
Kennt man die Breehungsexponenten der 'Glassorten, ’aus denen die 
einzelnen Linsen des Systems bestehen, kennt man die Dieken und Krümmungs- 
verhältnisse der Linsen, ‘sowie deren Abstände von einander, ist ferner das 
