Die Photographie in der messenden Astronomie. (p. 63) 95 
Brechungsexponenten für I mit r,r, resp. n, für Il...r;r, resp. n‘, endlich 
die Dicke der ersten Linse mit d, der zweiten mit d‘, so gelten die bekannten 
Beziehungen: 
. se er 1 ale hei 
Sammellinse un - mar. 1) - — = an = dl —=(m—|I) e| 
- 1 1 1 l 
Zerstr. Linse u: |%, m= ma zur Ehe a en — 14] nl 
Für Strahlen, die parallel auf I fallen, ist a=x, also b=F. Dieses 
hinter I gegen F hin convergirende Bündel trifft nun in dem Abstande 
H,H’,— e die Linse II und es ist, da für diese der Punkt F als Lichtquelle 
‘gedacht werden muss, 
ad=— (Fe), 
folglich 
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somit 
|. 5) a-yr-@-n Q. 
Die Bedingung des vollkommenen Achromatismus würde nun heissen: 
b’ soll unverändert bleiben, welche Variation auch n und n‘ von Roth zu Violett 
durchmachen. Es soll gezeigt werden, dass dieses constante b’ für eine ge- 
wisse Ausdehnung des Spectrums, ja bei günstiger Beziehung beider Glas- 
sorten zu einander für das ganze Spectrum durch die richtige Wahl von e 
: Be 1 A ) 3 
erreicht werden kann. Dazu werde in F die Brennweite für Strahlen mitt- 
lerer Brechbarkeit eingeführt gedacht, so dass bei der Kleinheit dieses Bruches 
der Factor von (n—1) P unabhängig von der Farbe anzunehmen ist. Man 
fasse nun n—1—x als Abscisse, n“—1=y als Ordinate auf und denke sich 
von Strahl zu Strahl die entsprechende Curve construirt. Diese ist beiden 
angewendeten Gläsern eigenthümlich und bestimmt wesentlich den Grad von 
Achromasie, welcher mit diesem Doppelsystem erreicht werden kann. Es stellt 
sich dann die Grösse: 
vr — (1 —g) 0; 
als eine Projection des Radiusvectors im Curvenpunkt der fraglichen Farbe 
