132 Dr. L. Weinek. (p. 100) 
sin =. WV (T—)—e] = sin - („T—q—-.a) die Vibr.-Geschw. n M für T, 
durch: 
sin _ „T—.e) Is L, sıdzdysnsh I, 
durch: 
— sin ’r a R r ldrdyasesd— 0} 
Heisst OF=z, FM=d, der Abstand F von dxdy...f, so ist weiter 
=z2+%2+ (d-WV P=?+y%2 7 = 
und hieraus genähett q=f — - Der Gesammtzustand in M zur Zeit T, 
wie er von allen Flächenelementen des Objectives herrührt, ist daher aus- 
gedrückt durch das Doppelintegral: 
N sin z vw T—f-a-+ En) dxdy, 
welches sich durch Einführung des Oeffnungsparameters des Objectives nach 
der Richtung y sofort in das einfache Integral: 
/ (yı—yo) sin =e vT—-f-a + - x) dx 
umsetzt. 
Für eine Kreisöffnung des Objeetives (Fig.) ist 
yı—yı = 2 yrr—zs 
und es folgt als Vibrationsgeschwindigkeit in M: 
2 Na Y r?—x? sin - wT—f—e + Sn) dx, 
welcher Ausdruck, wenn man den Sinus auflöst nnd beachtet, dass das be- 
t "tr „—— . (2 d = 
stimmte Integral / 3 V r2—x? sin ja ) dx wegen der unpaaren Function 
pr 
unter allen Umständen Null ist, übergeht in: 
+ 
2 sin ar Gy V r2—x? cos ( 
Setzt man hierin: 
is 
el. 198,4 ‚tubin 
eo ug Ser 
so ergiebt sich schliesslich: 
1 —— 
4r? sin = (vI—f—.e) Yy I—w? cos nwdw. 
Die Lösung dieses Integrals, welche hier füglich übergangen werden 
kann, ist die folgende unendliche Reihe: 
