Bestimmungen des Monddurchmessers etc. (p. 57) 309 
Für Ax und Ay erhält man aber aus dem Taylor'schen Satze, wenn 
wieder die Glieder zweiter und höherer Ordnung vernachlässigt werden: 
— 8 20 (os (Aa—Au )— iu sinA Ad—x ctg sr Arc 
sin 7r sin sr 
und 
dsind‘ d cosd’ d sind’ cosA 
N ee sin A (Aal Al) BUS cos = nn sind’ cos BR 
cos d cosd’ cosA + sind sind’ 
7 sin = AI —yelgm Ani. 
Dies in (6) eingeführt giebt: 
> = m sin A) (Aa— Aa‘) 
e- x) 80 eosA + my) 
ind. cosd’ + sindsind’c 
| — Ba sinA-+ (n—y) cos d cosd en rei RB 
cos d cos d’ cosA + sin d sin d’ h 
+{a—n) sin = } . A‘) 
in (&—x) tg a — y(m—y)ctg a} Ar-+kak+E= 0. 
Hier sieht man, dass der Coefficient von — Ad‘, weil A ein kleiner 
Winkel, sehr nahe gleich dem von Ad ist, wie ja dies auch zu erwarten war. 
Wir wollen ihn direct gleich jenem setzen, um an Stelle der beiden Unbe- 
kannten Ad und Ad‘, die wegen der fast vollständigen Gleichheit der Coeffi- 
cienten doch nicht von einander zu trennen wären, die Unbekannte (Ad—A6‘) 
einführen zu können.!) Die Gleichung lässt sich dann schreiben: 
1) Will man durchweg cosA, n und cosD==1 und sinA — 0 setzen, so nimmt die 
Gleichung folgende einfache Gestalt an: 
&—x fi Ne; 1 £ 
= dEol _ — en — y)\ctgeAst—+kAk+!gE = 0. 
ee d (Aa— Aa‘) + Sr (Ad—A0') [x« x) + y(n—y)| etgrAr—+kAk+! 0 
Der hierdurch begangene Fehler hat auch wirklich, wenn die in der vorhergehenden Anmerkung 
erwähnte Vorsicht beachtet wird, keinen Einfluss. Da sich aber die wegfallenden Glieder ohne 
alle Mühe berechnen lassen, indem sämmtliche zu ihrer Bildung nöthigen Grössen schon da- 
stehen, so habe ich sie in der Rechnung mitgenommen, um nicht unnöthigerweise etwas an 
Genauigkeit zu opfern. 
Nova Acta XLI. Pars I, Nr. 5. 40 
