Vorbemerkungen, 
Zu einer möglichst befriedigenden. genäherten Lösung der all- 
gemeinen Differentialgleichungen der relativen Bewegung — deren exacte 
Integration mit den Hilfsmitteln der heutigen Mathematik nicht durchführbar 
ist — stehen der Astronomie bekanntlich zwei verschiedene Gattungen von 
Störungsmethoden zu Gebote. Erstens die drei verschiedenen Methoden der 
speciellen Störungen von Lagrange, Eneke und Hansen, nach denen 
man von einem bestimmten Punkt der Bahn und einem bestimmten Datum 
ausgehend, den Betrag der Störungen mittelst mechanischer Quadraturen 
rein numerisch von Zeitabschnitt zu Zeitabschnitt nur für ‘ganz be- 
schränkte Zeitintervalle berechnet. Diese Methoden liefern also keine 
allgemeinen Formeln, hingegen für kurze Zeiträume genauere Resultate, als 
die zweite Gattung von Integrationsmethoden der allgemeinen Differential- 
gleichungen der planetarischen Bewegung, die analytischen Störungs- 
methoden dies thun, falls bei diesen nicht sehr viele Glieder berücksichtigt 
werden. Die Möglichkeit mittelst mechanischer Quadraturen die Störungen 
für jeden kleinen Planeten sehr genau berechnen zu können, hat natürlich 
grossen Werth, auch dann, wenn man sich Aufgaben stellt, wie z. B. 
die Berechnung der Jupitermasse aus den Störungen eines kleinen Pla- 
neten etc, wo man dann letztere sehr genau kennen muss. Die analy- 
tischen Störungsmethoden hingegen vermögen praktisch nur in einfacheren 
Fällen, nieht aber bei den complieirten Commensurabilitätstypen der kleinen 
Planeten ebenso genaue Werthe wie die Theorien der speciellen Störungen 
zu ergeben; wohl aber solche, die ein Wiederfinden des Planeten mit dem 
Fernrohr ermöglichen. Indess ist es rein wissenschaftlich betrachtet ein 
unleugbarer Vorzug der analytischen Störungsmethoden, dass sie — ab- 
gesehen davon, dass man durch sie die Störungen für längere Zeiträume 
