136 Hugo Buchholz, [12] 
wenn diese verschwindet, endliche Werthe annehmen; während die charak- 
teristischen Glieder diejenigen sind, welche die kleinsten mit der störenden 
Masse nicht verschwindenden Integrationsdivisoren haben und mit der 
störenden Masse immer verschwinden. — 
Als Differentialgleichungen in den Gyld&@n’schen Variabeln finden 
sich in meiner vorerwähnten Abhandlung die folgenden Formen des näheren 
abgeleitet (cf. Kap. D): 
1 an F TE ) 
NEE ER 
On A ARAR, 2 ye BE 2 
Zu BI | n + +89 + 28+8 R)E 
ri d? m? 2 Er a 
u dt ne E), Q \ a+9) 
T—_8-2R-2RS + 3R+ ee 
+[6R—28—12Rt + 6R8—...\n Den a) 
—3mM7R+ 2s—er +... m? cos 2 | -gv — x} 
+6Rn? cos (1) un! + [7 R-8\ m? cos 3 1-4) v —x! 
ax 
dv 
wobei: kzen, — r? 02 .» 
7 und Or ad—) IFrT 1st. J 
Im zweiten Kapitel ist dann gezeigt, wie man die auf der rechten 
Seite dieser Differentialgleichungen auftretenden Grössen P und Q@ nach 
Gylden’s Prineip in unendliche Reihen entwickelt, die nach 7, 7‘, e, oe‘ fort- 
schreiten und deren Coeffiecienten nur von dem Verhältniss der mittleren 
j 
Entfernungen des störenden u. des gestörten Planeten — « allein abhängen 
und nach einem von Gyld&n gegebenen Rechenalgorithmus numerisch für 
jeden Planeten bestimmt werden können. In Kapitel III ist ausgeführt, wie 
die wesentlichen Theile dieser Funetionen P und 9, d. h. die elementären 
und charakteristischen Glieder bestimmt werden, während im vierten Kapitel 
dargelegt ist, wie man schliesslich durch Einführung der für P und @ für 
einen bestimmten Planetentypus gewonnenen Werthe in die Differential- 
gleichungen (1) allgemein zu folgenden Formen derselben gelangt: 
