[23] Die Gylden’sche horistische Integrationsmethode. 147 
ist. Nach (10) ferner ist: 
oe Ey HE m2=—=5 
Daher geht Gleichung (24a) in & über in die folgende und eine analoge 
erhält man in n: 
d2z dn IN 02 
N t (E- m) er er: | 
(5) 
d’n . de u AB dN . 02 
Ba rar ns )n+ Ber 
In Besitz der im Vorstehenden abgeleiteten Relationen gehen wir 
aus von der folgenden Form der Hansen’schen Bewegungsgleichungen des 
Planeten in seiner momentanen Bahnebene: 
(26) 
dr n dv \? Mr u 02 | 
dt? dt r? dr 
Hierzu sei bemerkt, dass sich die in meinen Untersuchungen über den 
Typus ?/; zu Anfang abgeleitete Form der Hansen’schen Gleichungen 
von der vorstehenden (26) dureh den Factor «—=%k?(1+ m) auf der rechten 
Seite bloss deshalb unterscheidet, weil dort 2 etwas anders definirt ist 
als in (26) nach Gyld&n nämlich: 
‘ 
EM 1 ze +yy' +22 \ 
1tmlA y‘3 J ers) 
in 
während Gylden in (26) 2 (entsprechend Orbites absolues, Band I, S. 323) 
definirt durch: 
Me - 4, 0 a +22 ' (26 b) 
so dass: 
a Le) 
dx > % 082 A & 
= 2 fl ; — k2 m‘ 
TR + A2(1+ m) = k? (1 + m) Fr k? m 0x 
ist, also das Gylde&n’sche 2 gleich ist dem von mir dort gebrauchten, wenn 
man dieses letztere noch mit: 
fatm)=u 
multiplieirt. Um mit Gylden ganz im Einklang zu sein definiren wir jetzt 
2 durch (26b) und gehen von den Gleichungen (26) aus. 
