31] Untersuchungen üb. d. Mikrostruktur künstl. u. natürl. Kieselsäuregallerten. 317 



Derselbe Gegenstand wurde später sehr vielfach bei den lang- 

 wierigen Diskussionen über die Farbe der Gewässer von Tynäall^ 

 Soref, Spring und Anderen erörtert, wobei jedoch Brücke's Arbeit 

 meist gar nicht erwähnt wurde. 



Eine wesentlich andere Erklärung der Farben trüber Medien gab 

 später (1871) J. W. Strutt (Lord W. Rayleigh). Er weist darauf hin, 

 daß die gewöhnlichen Brechungs- und Reflektionsgesetze des Lichts 

 nur Gültigkeit haben können, wenn die in Frage kommenden Partikel- 

 chen «larger than many Square wave lengths» sind. Dies trifft jedoch 

 für feine trübe Medien, namentlich für die blaue Farbe des Himmels, 

 die er besonders berücksichtigt, sicher nicht zu. Aufgrund physi- 

 kalisch-mathematischer Erörterungen, denen zu folgen ich nicht 

 imstande bin, sucht Strutt nachzuweisen, daß die von solch' feinen 

 suspendierten Partikeln hervorgerufenen Störungen in der Wellen- 

 bewegung des Äthers dazu führen müssen, daß die Intensität des sich 

 senkrecht zu der Richtung des einfallenden Strahls ausbreitenden 

 Lichts um so mehr geschwächt werden müßte, je größer seine Wellen- 

 länge sei, weshalb also in diesem seitlich sich ausbreitenden Licht 

 das Blau überwiege. Schon hieraus, jedoch ebenso aus weiteren Be- 

 trachtungen, folge ferner, daß umgekehrt im durchgehenden Licht 

 Rot und Gelb überwiegen müssen. 



Wie wir schon früher sahen, zeigt der milchglasartige Tabaschir 

 im allgemeinen ganz das Verhalten solch' trüber Mittel oder Sus- 

 pensionen. In dünnen Plättchen auf dunklem Grund erscheint er 

 hübsch blau, im durchfallenden Licht dagegen gelbbraun. Auch die 

 Opale verhalten sich wesentlich so, insofern nicht eine beigemischte 

 Eigenfarbe die Erscheinung stört. 



Ganz anders dagegen erscheinen die glasigen Kieselgel. Im durch- 

 fallenden Licht zeigen sie höchstens einen Stich ins Gelbliche; im 

 auffallenden senden sie überhaupt nicht merkbar inneres Licht zurück, 

 ebensowenig wie dies Glas thut. Daß diese Erscheinung mit der Dünne 

 der Wände ihrer Hohlräumchen zusammenhängen muß, ist aus dem schon 

 früher Dargelegten klar. Wenn die Dünne ihrer Wände unter ^\i der 

 Wellenlänge des violetten Lichts herabgeht (also unter ca. 0,1 ]x\ so wird 

 der Fall eintreten, der im dunklen Centrum der Newton qq\\ü\\ Farben- 

 ringe besteht, d. h. es wird kein Licht reflektiert werden und auch 

 keine Farbenerscheinung auftreten. Wenn wir uns den von Rayleigh 

 entwickelten Folgerungen anschließen, so wird die Störung, welche die 

 Partikelchen in den Wellenbewegungen des Äthers hervorrufen, immer 

 geringfügiger werden, je kleiner die Partikel sind, und wir können 



