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Bruno Peter, (p. 22) 



Für gewöhnlich reicht diese erste Näherung schon aus (für Ti und T, 

 der Ungenauigkeit ihrer Beobachtung wegen immer). Nimmt man hierbei nur 

 die in / und g multiplicirten Glieder mit, so ist, wie Friesacli nachweist, 

 der grösstmöglichste Fehler 36% der sich durch Hinzunahme des fast con- 

 stanten Gliedes c noch bedeutend reducirt. Das quadratische Glied ist immer 

 klein , für Berührungen im Horizonte ist es sogar absolut = , indem die 

 beiden Theile desselben dann einander entgegengesetzt gleich werden. 



Bevor man zur Berechnung der Coefficienten übergeht, ist es liöth- 

 wendig, erst Te., d. h. die Grenzwerthe von Te<, zu berechnen, um zu sehen, 

 über welchen Zeiti-aum das Argument r sich überhaupt erstrecken kann. Hierzu 

 kann man die für den geocentrischen Durchgang geltenden Gleichungen be- 

 nutzen, indem man die Zeit der Phase berechnet, für welche J^{R+r) + (n — Jl) 

 ist, da ja durch die Parallaxe j nur um + (/r' — Jl') verändert werden kann. 



Es findet sich ir — J7 == + 24".4:78. Für die Zeiten, in denen dann 

 die geocentrische Distanz = (R + r) + (^r — J7) wird, ergiebt sich, wenn 

 wir von den geocentrischeu Contactzeiten ausgehen 



Hierbei ist nicht zu vergessen, dass die von mir gefundenen Werthe 



