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letzten drei Gleichungen sofort, dass H möglichst von OO" verschieden sein 

 muss, wenn qo genau erhalten werden soll. Die Differentiation des letzten 

 Gleichungssystemes liefert bei 1 = 1 (und dadurch L = K) 



cos H . cos ( — K) . d^o = Po • sin H . cos ( e — K ) . dH 

 — Po ■ cos H . sin (0 — K) . dE 



du 



H und K haben näherungsweise dieselbe geometrische Bedeutung wie 

 die Friesach 'sehen Grössen ;• und p. 



Durch Einsetzen der Werthe tiir die Hilfsgrössen und ihre Differentiale 

 geht diese Gleichung über in 



cos H . cos ( T7 — K) . d()o = — Qu. cos rp, { sin ö . cos (tu + -^a' ) + sin Da . cos d . sin (tH+ ^a') } . dtn 



+ A:^ . cos (N' — e ) . d (tH — A) 



3600m ^ J v^ J 



+ lU — . db', wo b', die gemessene Distanz darstellt. 



Mit Vernachlässigung des ersten sehr kleinen Gliedes rechter Hand hat 

 man endlich: 



cos H . cos (e - K) . d^o = |f|~ . cos (N' - ) . d (tn — A) + ^' " ^ . db; 



Von der Grösse der Coefficienten dieser Gleichung an den einzelnen 

 Beobachtungsorten hängt die Günstigkeit der letzteren zur Bestimmung der 

 Parallaxe ab. Den grössten Einäuss übt der überall als Nenner auftretende 

 Ausdruck cos H . cos (0 — K) aus. Hansen nimmt daher denselben als 

 Ausgangspunkt für die Entwicklung mehrerer Curvensysteme. Am wichtigsten 

 sind hiervon die „Haupthöhencurven", auf denen die Bedingungen 



cos H . cos ( 6 — K ) = k wo k = constans 

 und zugleich cos (0 — K) = + 1 



für die betreffende Phase erfüllt sind. 



