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Hieraus folgen die Max n-eW sehen Gleichungen, wenn man 

 sich von dem Wandern der Kraftlinien das folgende Bild macht. 



a) Wir sind berechtigt, anzunehmen, daß ein elektrischer 

 Strom mit elektrischen Kraftlinien, die in seiner Umgebung gegen 

 die Strombahn hin wandern und in ihr verschwinden, ver- 

 bunden ist. 



(Der Einwand hiergegen, wie es denn dann möglich sei, dai5 

 das Magnetfeld eines elektrischen Stromes hinter einem Metall- 

 schirm wahrnehmbar ist, während doch elektrische Kraftlinien 

 den Leiter nicht durchsetzen, läßt sich leicht beseitigen. Die 

 hilller denj Schirm auftretenden, wandernden elektrischen Kraft- 

 linien, die vom Strome herrühren, werden kompensiert durch 

 ruhende Kraftlinien einer induzierten Ladung im Schirm. Sie 

 sind also elektrostatisch nicht wahrnehmbar, bewirken aber den- 

 noch durch ihre Wanderung das Magnetfeld.) 



Es sei hier noch darauf aufmerksam gemacht, daß wir in 

 Fig. 8 der zitierten Arbeit streng genonnnen auch die Fußpunkte 

 der Kraftlinien sich gegeneinander verschiebend annehmen müs- 

 sen. Nach welchem Punkte bin ist irrelevanl. 



b) Wenn die Anzahl von Kraftlinien, die eine geschlossene 

 Kurve in einem Dielektrikum durchsetzen, sich zeitlich ändert, so 

 denken wir uns diese Änderung durch Zu- oder Abströmen zu- 

 slande kommend. Ein Verschwinden oder Entstehen der Kraft- 

 linien an einem Orte im Dielektrikum ist nicht möglich. Diese 

 Anschauung ist in dem Abschnitt ,,\'ers(liiebungsstrr»m('" ver- 

 wertet. 



Unter L und 2. haben wir zwei Hypothesen aufgestellt, und 

 zwar ist 2. nichts anderes, als eine Verallgemeinerung des Fara- 

 day'schen Gesetzes auf Isolatoren. Hypothese 1 ist als Analogon 

 einfach danebengestellt, a und b sind willkürliche Definitionen, 

 die nicht bindend, sondern nur als plausibel annehmbar sein 

 können. 



Wir stellen jetzt die Frage: Was liefern diese Annahmen für 

 ein Resultat, wenn wir den Äther als ruhend annehmen? 



Bezüglich des elektrischen und magnetischen Vektors, wie sie 

 in unseren Grundhypothesen auftreten, muß darauf aufmerksam 

 gemacht werden, daß wir sie, wenn es sich um bewegte Körper 

 handelt, in zwei gleichwertigen, aber voneinander verschiedenen 

 Weisen definieren können. Es seien Eo,Mo die Kräfte, die an 

 dem betrachteten Punkte auf eine im Räume (ruhenden Äther) 



