5] Die Gleichuniion der Eloktrodyn.iaiik für Itewetite Medien. 205 



deren Raiidknrve So betrachten. Die zeitliche Änderung einer 

 Größe bezüi^lich dieser ruhenden Fläche sei -7 , während die 



dl 



vollständige Änderung bezüglich einer bewegten Fläche mit — 



bezeichnet werden möge. 



Denken wir uns also die Materie für den Moment nicht vor- 

 handen, wohl aber die bewegten Ladungen, so gilt nach unseren 

 früheren Ausführungen entsprechend der Gleichung (3) : 



c/M%s ds = 4 M Eon <1S + /div(s,Eo) UndS. 



(5 dt (i S 



Das zweite Integral rechts tritt auf infolge der mit der 

 Materie bewegten Ladungen. Es behält seinen Wert, auch wenn 

 die bewegte Materie vorhanden ist, da die Polarisation (s — So) E^,, 

 die die räumliche Dichte zu sEq ergänzen würde, der bewegten 

 Materie zukommt, also von ihr nicht durchschnitten wird. Wir 

 haben also durch dieses Integral die Mitführung der elektrischen 

 Ladung definitiv erledigt, auch wenn wir nachher die Materie 

 wieder einführen. 



Bevor das geschieht, müssen wir eine Transformation auf 

 eine mit der Materie bewegte Fläche S vornehmen, da es in der 

 bewegten Materie nach unseren Anschauungen auf eine solche 

 ankommt aus demselben Grunde, aus dem wir im Anfang von 

 der Fläche So ausgegangen sind. 



Ist A ein beliebiger Vektor, und bewegt sich irgendeine 

 Fläche S mit einer Geschwindigkeit w, so gilt die Transfor- 

 mation sgleichung : 



~ /An dS = ^ /'An dS + /'div A.Wn dS — /[wA], ds. 

 ^^S ^^ "S S s " 



Wenden wir das auf die rechte Seite unserer Gleichung an, 

 so folgt; 



c/lM^os -^- |uEo|)ds= 4/^0 Eon dS . ... 7. 



Denken wir uns nun andererseits die Materie allein vor- 

 handen, so ergibt sich : 



c/M'osds = ^/(£— =-o)EondS, 8. 



s ^^S 



und schließlich bleibt uns noch die relative Bewegung des Äthers 

 gegen die Materie in Rechnung zu ziehen, was analog der Glei- 



