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chunp; (6) und den anschließenden Betrachtungen geschieht. Imii 

 Unterschied gegen Gleichung (6) liegt nur darin, daß wir 

 dort den Äther sich durch seine eigene Polarisation hewegt den- 

 ken mußten, während hier die Materie sich durch die Polari- 

 sation des Äthers bewegt. 



Die Wanderung der Kraftlinien durch den Äther erzeugt nach 

 1, analog Oloichung (5), ein Feld: 



E ^- '^ I uMo] 



und in der Materie eine Polarisation: 



,s_.„)E = ^i^^ [uMol 



c 

 und deren zeitHche Änderung, bezogen auf die Fläche S, liefert: 



c/TVI"osrts = ^/^-^^ [uMoldS 9. 



s ^^S ^ 



Die Addition der Gleichungen (7), (8) und (9) ergibt dann : 



c/-(Mos-^ [uEoDds = 'i A(sEo,. + ^?^ [uMoDdS . G. 

 \ c Ol c c 



und analog folgt: 



-cyiEos 4- '^ h' Mol I ds = ^'^ /(uM„.. - ^^"^""^^" [uE.,1)dS . D. 

 s S 



Die Gleichungen A und B sind die von E. Cohn^), C undD 

 die von Lorcntz-) aufgestellten Gleichungen der Elektrodynamik 

 für bewegte Medien. Der prinzipielle Unterschied derselben liegt 

 also darin, daß in beiden der elektrische und magnetische Vektor 

 in verschiedener Weise definiert ist. Bei Lorentz ist es die 

 Kraft auf die im Äther ruhende, bei Cohn die auf die mitgeführte 

 Ladungseinheit, die inihiktiv wirksam ist. Hin weiterer Unter- 

 schied, der die formellen Abweichungen der beiden Gleichungs- 

 systeme bedingt, ist der folgende: Zur Ableitung der Co/m'schen 

 Gleichungen (I.) mußten wir annehmen, die in den Grundannah- 

 men 1. und 2. vorkommende Längeneinheit sei ein für allemal 

 fest in der Materie. Zur Ableitung der Lorentz'&chen Gleichun- 

 gen mußten wir sie zunächst, solange es sich um den Äther 

 handelte, im Äther fest annehmen. Ich verdanke meinem Freunde 



^) E. Cohn, Arch. Neeol. (2). .5. Lorentz-Jubelband, p. öKi. Ann. d. Phys. 

 7, p. 29, 1902. 



2) H. A. Lorentz, Versuche einer Theorie u. .<. \v., p. '.i'y. Encyklopädie 

 .1er math. Wiss. -02, Heft 1, p. 20.3. 



