i21() ■ R. Gans: [^ 



SO daß : 



c/§dg = /a>cla (3.) 



s n 



Durch Anwendung des Stolcs'schen Satzes folgt: 



crot§ = 3 (3'.) 



(3) resp. (3') sollen für stationäre Zustände in ruhenden Medien 

 allgemein gültig sein. 



3 läßt sich noch anders ausdrüclven, wenn \\\r heriicksich- 

 tigen, daß i die Elekirizitätsmenge heihnitet, die in der Zeiteinheit 

 durch a hindmchgehl, also ^ diejenige, welche in der Zeiteinheit 

 durch die Querschnittseinheit geht. Es seien von einer Elektronen- 

 gattung der Leitungselektronen N in der Volumeinheit, jedes ha he 

 die Ladung e. so daü: 



Ne - .0 (4.) 



die I lichte der dicsci- (iattung entsprechenden Laihnig hedeutet. 



Dann ist : 



^^ = ^.Mi . (5.) 



(Ut (iesamlslioni. wenn ii die (leschwiniiiiikeit der l^leklronen 

 hedeutet. Setzt sich der Bewegung der Elektronen eine reihungs- 

 ähnliche Kraft entgegen, so daß ihre (ieschwindigkeil ii propor- 

 tional der auf si<^ wirkenfh'n Kraft f ist, d. h.: 



u = vf (C.) 



(v tfeweglichkeil I. so ist, da: 



f = e® (7.) 



(® elektrische Eehlslärke, Kraft auf elektrische Menge 1) 



3 = INe^v.e = X(£ . . . . (8.) 



A = INe-v 



wird elektrische Leitfähigkeit genannt. Die Summation erstreckt 

 sich auf alle Elektronengatfungen (positive und negative), für die 

 e, -\, V verschiedene Werte halben können. 



(5) gestattet es, (3j in der Form zu schreihen: 



c/Äpd§ = /f^Und:; (9.) 



s 1 



(9) ist die umfassendste Cileichung, in ihr ist, wie 

 wir sehen werden, die Maxiceir sehe, Hertz' sehe, Lorentz- 

 sclie und Co7?»'sche Theorie enthalten. 



Zunächst wollen wir im Rahmen der eigentlichen Maxwell- 

 schen Theorie hleihen und (9) auf nicht-stationäre Zustände an- 

 wenden. 



