4] Die Gniiidiileifhun^en der Elektrodynaniik. -211 



Sind auch Polarisatiouseleklruiieii vorhanden, so sind diese 

 im stationären Zustande infolge der Feldstärke (S aus ihrer Gleich- 

 gewichtslage verschoben, aber da sie sich nicht bewegen, tragen 

 sie zu der rechten Seite von (9), dem sogenannten Strom durch rj, 

 nichts bei; dies wird für nicht-stationäre Zustände anders. 



Wächst die elektrische Feldstärke um dß-, also die Kraft auf 

 ein Elektron, um df = ed(?, so wird die Elongation des Elek- 

 trons aus der Gleichgewichtslage um dl größer, es ist also: 



/pu„do = /-i:eN^d^. 

 dt 



Nun soll die Elongation aber der Kraft proportional sein, also : 



dt = aede. 

 Daraus folgt, wenn wir über alle B'Jektronengattungen sum- 

 mieren : 



/'pUa do = /"Ie'''Na— — ^ da. 

 dt 



Die Konstante Xe^Na = a heil.H Dielektrizitätskonstante; für 

 den freien Äther setzen wir sie gleich =o- Abweichend von Lo- 

 rentz nehmen wir auch im Äther Elektronen an; für uns ist der 

 freie Äther nicht wesentlich von irgendeinem anderen Dielektri- 

 kum unterschieden. 



Es ist also : 



/pUnda = /"£ — ^ des 

 und da £ von der Zeit unabhängig ist, folgt aus (9): 



c/6d§ = -^ /£@uda (10.) 



oder mit Anwendung des >S7o/re.s'schen Satzes: 



crot.s> = ^ (10'.) 



Sind gleichzeitig Poiarisationselektronen und Leitungselek- 

 tronen vorhanden, so kommt als ein Bestandteil von /f^Unda noch 

 /^nda hinzu (cf. [5|), und wir haben: 



c/C)d§ = l^/^enda +/:i„do . . (11.) 



oder : 



da® 



crot.s3 = -^f + 3, (H'.) 



wo 3 = xe. 



