()] Die Grundgleichungeii der Elektrodynamik. 213 



Hier kümineii die Geschwindigkeiten der Elektronen relativ 



zur Materie in Betraclit, also mußten die ^ gewählt werden, 



welche die vollständigen zeitlichen Änderungen in einem 

 Materieteilchen bedeuten. 



Im mitbewegten System tritt also bei mitbewegtem Äther keine 

 Veränderung gegen die MaxweW sehen Gleichungen ein. 



Die Heytz'schen Gleichungen (14) und (15j für bewegte Me- 

 dien schreiben sich mit Hülfe der Gleichung für einen beliebigen 

 Vektor %: 



A/5j^^cla=/{'^^ +div5r.n)n-rotn[h),5l]]da .... (A.) 

 wo w die Körpergeschwindigkeit bedeutet: 



crot{§ + [^'=®]{ = ,7t '® + clivEg.iii + m . . . (14'.) 

 — crot 6 — — , |J.§ = - »j-ö + diva^.lü .... (15'.) 



§ 3. Die Lorentz'sche Theorie. 



Nach Lorentz' Annahme ruht der Äther, d. h. die Polarisa- 

 tionselektronen des Äthers nehmen nicht an der Bewegung der 

 Materie teil. 



Bezeichnen wir die elektrische resp. magnetische Feldstärke 

 im Äther mit ®o ^esp. §o und wählen in (9) für a resp. s im 

 Äther ruhende a^ resp. Sq, so wird aus /pUnda, soweit wir 



nur di(.' Ätherelektronen betrachten: 



-»0 



Da aber 



dl = aed^o (16-) 



ist, haben wir : 



ySe^Na ^ da (17.) 



dt 



Ann ist aber für den Äther: 



le^Na = =0 (18.) 



während für die Materie: 



le^Na = £-So (19.) 



ist, d. h. wir schreiben einen Beitrag (sq) zur Dielektrizitätskonstante 

 dem reinen Äther, den anderen (e — So) der Materie zu. 



Verhanrtl. d. Heidelb. Naturhist.-Med. Vereins. N. F. VIO. Bd. 15 



