8] Die GruiKlj^leichungeii der Elektrodynamik. i>15 



WO 'o=:ü — lü die Relativgeschwiiidigkeii der Materie-Elektronen 

 gegen die in der Materie festliegende Fläche cj bedeutet. Das 

 letzte Intregal rechts setzt sich ans zwei Bestandteilen zusammen, 

 nämlich : 



/3nda -yi(£nda 

 entsprechend den Leitungselektronen und ferner entsprechend den 

 Polarisationselektronen der Materie aus : 



yieN^ da = fle'Na ^ da, 

 dt dt 



da wegen (21): 



dt = aed®. 



Nun ist aber wegen (19) in der Materie dieser xAusdruck: 



— /(c-£o)@nda, 



so daß aus (23) mit Hülfe von (22) wird : 



c/^^cl8 = ^/so^noda + -^-/(s-ggnda +/3nda . . (24.) 

 s a a G 



Setzen wir: 



£o(go + (s~So)g = 3) (25.) 



und nennen ^ die elektrische Erregung, so ist 



c/§d§ = ~ /S)nda + /^nda . . . (26.) 



die für die ponderable Materie gültige Gleichung. Hier bedeuten 

 die § und lä Mittelwerte der tatsächlich in den einzelnen Punkten 

 vorhandenen Felder. 

 Ebenso gilt : 



— c/(£d§ = ^/39nda (27.) 



wo 23 ^= IJ'O'Öo clie magnetische Erregung bildet. (Wir beschränken 

 uns auf den Fall jj. = u.,j.) 



Für den Äther gilt exakt (ohne auf Mittelwerte übergehen zu 

 müssen"! Gleichung (19') und (20'). 



Das Wesentlichste der Lorentz' sehen Theorie ist, daß Lorentz 

 (9) verallgemeinert, indem er vom Äther ausgeht. Er wählt 

 deshalb die Feldstärken im Äther (So und §o als das Ursprüng- 

 liche, daraus ergibt sich (g und § für die Materie und infolgedessen 

 folgt für die Erregung "3) nach Gleichung (25). Man hat in Rech- 

 nung zu ziehen die Strömung durch eine im Äther ruhende 

 Fläche. 



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