10] Die (Tiiiiuliileicliungen der Elektrodynamik. illl 



Eiitspreclieiid der Aunahiiie bewegten Äthers ist bei Hertz: 



® = s(£ (Hertz) 



Entsprechend der Annahme ruliendeii Äthers ist bei Loroitz 

 und Coh)i : 



2: = 5q (So + (s — Sq) © (Lorentz und Cohu) 



wo ®o und So dem Äther, ® und (sq — Sq) der Materie angehören. 

 Da bei Lorentz die Feklstärken in dem Äther das L'rsprüng- 

 hche sind, so berechnet er daraus : 



®=(5o + l>-ü 





(Lorentz) 



§ = '^0 — =0 L7®oJ 



während Cohu umgekehrt, von den Feldstärken in der Materie 

 aussehend, die im Äther berechnet: 



go = e - Mo [^ §J 



Die ifer/2^'schen Gleichungen müssen wir verwerfen, da sie 

 die Erscheinungen bei bewegter Materie nicht vollständig dar- 

 stellen. Nach Lorentz und Cohn^ ruht der Äther; zwischen den 

 beiden Theorien dieser beiden Forscher besteht folgender wesent- 

 liche Unterschied : 



Da Lorentz von den Feldstärken im Äther ausgeht, werden 

 für ihn die elektromagnetischen Erscheinungen im Äther nur 

 modifiziert durch die bewegte Materie, insofern sie Elektronen 

 enthält, insofern also s > s^ ist; für Luft ist ö = s^, bewegte 

 liUft ist also bei Lorentz so gut wie nicht vorhanden, die Erschei- 

 nungen in derselben spielen sich so ab, als ob dort reiner Äther 

 wäre. Nach Cohn jedoch gehen wir von den Feldstärken im be- 

 wegten Medium aus, und der Äther hat gegen dieses die Geschwin- 

 digkeit — tu, da der Äther aber immer Elektronen enthält, auf 

 welche die modifizierten Kräfte ©q wirken, so ist bewegte Luft 

 (s ^ So) nach Cohn vom reinen Äther (der keine Geschwindigkeit 

 hat) wesentlich verschieden. Bei Cohn gelten, im Gegensatz zu 

 Lorentz, in einem bewegten Medium von der Diel.-Kon.st. s = So 

 nicht die Gleichungen des reinen Äthers. 



