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R. H. Weber. 



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Fig. 1 



Lassen wir eine geschlossene Kurve f sich irgendwie ver- 

 ändern, also verschieben und auch dehnen, so ergibt sich aus 1. 



/ Es ds = % 

 f 

 wenn Q die in der (unendlich klein gedachten) Zeiteinheit erfolgte 

 Zunahme der Jnduktionslinien bedeutet, die durch die Kurve 

 hindurchtreten. 



Die Magnetisierungslinien im Magneten wollen wir für das 

 folgende auf Rota- 

 tionsflächen angeord- ),/>-^ / ~~ — 7\ ^ y^ 



net denken (wie in 

 Fig. 1 das röhrenför- 

 mige Gebilde). Wäre 

 das nicht der Fall, so würde sich über die unipolare noch eine 

 gewöhnliche Induktion überlagern, die uns hier nicht interessiert. 

 Die Form des Magneten sei- ^ 

 ber lassen wir willkürlich. <- 



Um zunächst für einen 

 geschlossenen Leiter das 

 Problem der Unipolarinduk- a.^ 



tion zu lösen, denken wir Fig. 2. 



uns einen beliebigen Magneten i\S um die Axe ANS rotierend. 

 NAaD sei ein bei D schleifender Schließungsdrahl. Wir haben imser 

 Differentialgesetz zu integrieren über eine Kurve NAaDN, die 

 zwischen N luid D noch willkürlich im Magneten liegt, aber wäh- 

 rend der Rotation immer durch dieselben materiellen Teile gehen 

 muß. Die von ihr umspannte Fläche muß sich also auf der 

 Strecke ND auf den Magneten dauernd aufwickeln. Die umspannte 

 Fläche wächst in der Zeiteinheit um das Stück 



D 



[y ds, 

 N 



wenn v die Geschwindigkeit bedeutet, die das Linienelement ds 

 des Kurvenstückes NB erfährt. Die Induktionslinienzahl, die in 

 der Zeiteinheit durch die sich aufwickelnde Fläche neu hindurch- 

 tritt, ist also 



D 



S = /"Bvds .... 1. 



N. 



