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Unipolarinduktion in Dielectricis. 



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Dieses Integral ist gleich dem über die ganze Kurve NAaDN 

 zu nehmenden Integral 



/ Es ds, 



also gleich der gesamten induzierten E.M.K. 



Die Induktionslinien sind in sich geschlossene Kurven. 



Nehmen wir demnach an, die Induktionslinien — die im 

 Außenraum identisch mit den Kraftlinien sind — hafteten am 

 Magneten, so wird die Zahl S in die Fläche durch das Kurven- 

 stück NAaD hineintreten. Nehmen wir an, die Kraftlinien hafteten 

 im ruhenden Räume, so wird die Linie ND mit dem Magneten sich 

 durch die gleiche Zahl S von Induktionslinien hindurchschieben. 

 Die relative Wanderungsrichtung der Induktionslinien gegen NiD 

 ist im letzten Falle die entgegengesetzte wie im ersten, also wird 

 die induzierte E.M.K. auch die entgegengesetzte sein, also etwa 

 von D nach N geriqhtet sein, während sie im ersten Falle von N 

 über a nach D gerichtet ist. Das gibt somit einen gleichgerich- 

 teten Strom. 



Bei Leitern ist also die Frage nach dem Haften der Kraft- 

 linien irrelevant. 



Aber auch im Dielektrikum der Umgebung ist infolge der 

 Rotation des Magneten eine Induktionswirkung vorhanden; es 

 wird sich in ihm ein statisches elektrisches Feld ausbilden, und 

 es ist nicht sofort zu übersehen, daß auch hier die genannte 

 Frage irrelevant ist. 



Wir wollen uns den Magnet vorerst als Nichtleiter vorstellen. 

 Die Einführung einer Leitfähigkeit ist nachher leicht. Der 

 rotierende Körper besitze gleichwohl eine Magnetisierung. 



Durch die Rotation wird 

 ein elektrisches Feld im A 

 Räume erzeugt, das wir mit 

 E bezeichnen wollen. Wir 

 denken uns eine beliebige ge- 

 schlossene Kurve (EiFaE, 

 Fig. 3), die die Magnetenober- 

 fläche bei E und F durchsetzt, Fig. 3 

 Übersichtlicher werden die Verhältnisse vielleicht, wenn wir uns 

 die Kurve so durch die Punkte E und F gelegt denken, daß die 



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